COSMOS. 215 



pai'iifl arc coiiducteur saus resistaaee sensible. La tension T fait naitre 

 4ans le liquids, k travers la paroi poreuse, ua courant galvanique, dont 

 rinteositef est directeraent proportiomielle k la tension T etkla surface 

 lit>re Sdela paroi, etinversemeut proportioonelle a I'epaisseur E de la pa- 

 roi, :ainsi qxCk la resistance sp^ciflque Rdu liquide employe, de sorte que 

 Ton aura, en designant par C une constante iadeterniiiiee,I=CTS : ER. Le 

 courant galvanique, d'ailleurs, tendra a eutraJner le liquide du c6te posi- 

 tif au cote negalif avec une force qui a pour mesure la hauteur II des ex- 

 periejQces precedentes, et cette hauteur, comme on Fa vu, est directement 

 proper tionnelle. a Tiiitensite I du courant, iTepaisseur E de la paroi, a la 

 resistance sp^cifique R du liquide, et en raison inverse de la surface libre 

 dela.paroi S, c'est-a-dire qu'en designant par K une nouvelle constante, 

 on a H = KIRE : S ; en substituant pour I aa valeur tiree de la premiere 

 equation, on trouve 



H=CKT=:C'T 

 On arrive ainsi a la conclusion suivaute : 



6° La iensio7i electrique qui s'exerce sur les deux faces d' une paroi poreus» 

 plongee dans mi jluide quelcortque, entraine le fluide du cdle }X)si(if au c6le ne- 

 g.aiif,iavx une force egals a une pression hydrosialique direclcment proporv 

 tionncUe a. la te.nsi:n. 



Dans une note importante, M. Wiedeman fait remarquer avec grande 

 raison que cette loi vraimentreraarqual)le,.etablie experimeiitalement dans 

 le cas d'un diaphragme poreux r6ellement interpos6, ne suppose pas es- 

 sentiellement la presence de ce diaphragme, mais qu'elle doit trouver son 

 application dans le cas d'un liquide continu, ou alors qu'on substitue au 

 diaphragme reel une section imaginaire faite dans la masse liquide. 



, Cette loi a Timmeuse avantage de donner immediatement et indepen- 

 damment de toutes les circonstances accidentelles ou exterieures, une 

 mesure simple de la tension electrique ou de la force eieclro-motrice et 

 de ses effets raecaniques exprimes en pression atmosph(5riquc ou en poids. 



Concevons un circuit forme de deux fluides pouvant exercer i leur 

 surface de contact une force electro-motrice, et plongeons dans chacun 

 des deux fluides une plaque poreuse qui le traverse enti.'rement et dont 

 repaissem* soit la meme et egale a Tunite. Les fluides, sous Taction du 

 courant galvanique, seront entrain6s a travers les parois poreuses avec 

 des forces qui seront mesur^es par les hauteurs de pression correspon- 

 dantes. Ces hauteurs, comme nous I'avons vu, sent directement propor- 

 tionnelles aux resistances des fluides et en raison inverse des surfaces des 

 parois , car I'intensite du courant et I'epaisseur des parois sent les mSmes 

 pour les deux fluides; done, en supposant connues les surfaces des parois, 

 on obtiendra le rapport des resistances en mesurant pour chaque liquide 

 les hauteurs ou les differences de niveau du mercure dans les manometre* 

 ' correspondants. 



Nous avons analyse avec etendue les bellesrecberches de M. Wiedeman, 

 qui sont uae confirmation eclatante et une demonstration nouvelle des 



