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pllque aufTi heureufement par e!!e l'oppofîtion des deux élei^ricités (a). 



100° M. Symmer, qui a confirmé cecte oppofition par des preuves Tome III. 

 nouvelles (b) , a cru devoir fubftituer une autre l\)'potlièfe à celle de A.vj^éss 

 M. Franklin, il foutienc que les deux éleftricicés contraires font produites , c ., sr 

 par deux forces également pofidves de part 6" tTautre , dont la contrariété 

 & la réadion mutuelle fait naître tous les phénomènes éledriques , & il 

 attribue ces deux forces contraires à deux fluides d'une nature c.ppofée (c). 



iOi.° Quoique ce Pliyficien n'ait rien ofé avancer de plus fur la nature 

 de ces deux fluides (d), on voit que fon hypothèfe demande qu'on les 

 fuppofe élaftiques & s'attirant l'un l'autre ; car ils ne fe mettront alors en 

 repos qu'après s'être également mêlés, & je fais ici cette fuppofition, 

 moins pour interpéter les fentimens de cet Homme célèbre , fur une 

 chofe OLi il a afteflé de ne pas développer fon opinion, que pour faire 

 voir jufqu'à quel point cette .hypothèfe faiisfiiit aux phénomènes. 



102.'^ En admettant cette hypothèfe , on explique tout auflî bien les 

 expériences de MM. Watfon & Franklin , relatives aux mouvemens des 

 émanations éleftriques (e) ; & l'on comprend également pourquoi l'élec- 

 tricité vitrée , qui entre dans la pointe des condudeurs aigus (/) , ou dans 

 le fommet de la colonne de mercure dans les baromètres communicans (g) , 

 & l'éledricité réfineufe qui en fort, ou l'éleclricité vitrée qui en fort £c 

 l'éledricité réfineufe qui y entre , font de la même efpèce ; car dès que 

 l'un des deux élemens prédominera dans un corps quelconque , il fe ré- 

 pandra dans les corps a'.nbians, & il abordera une égale quantité de l'autre 

 élément, jufqu'à ce que l'un & l'autre foit également diflribué. Lorfqu'on 

 place une lame , inéledrifable par communication , entre un conduc- 

 teur éledrifé, & un autre condudeur qui communique avec le plancher, 

 ce dernier recevra du plancher une égale quantité de l'élément oppofé, 

 laquelle ne pouvant paAlr au de-là, à caufe de la réfiftance de cette lame, 

 s'attachera à la furface de celle ci , jufqu'à ce qu'on ait ouvert la voie 

 pour qu'il puille fe mêler avec l'autre élément. On comprend fans peine 

 par là les phénomènes rapportés au §. 75 , & tous les autres qui regardent 

 les corps inélefrrifables par communication; pourquoi, par exemple , les 

 deux élémens demeurent en repos lorfqu'ils font également mêlés dans les 

 deux faces oppofées du verre? pourquoi !e verre fe charge , lorfqu'ils font 

 tellement féparés que l'électricité vitrée réfide dans une face , &; la réfineufe 

 dans l'autre ? & pourquoi le verre rentre dans fon état naturel par la 

 feule diftribution égale des deux élémens [74]:' On comprend, avec la 



£•'] Voy. Bsccaria, L. II, §. 6), 



Itl Pag. 116 , I 17. 



ff J Pag. III ,& 119. 



[i] Pag. i!o. 



[f] Voy. Franklin, L. ult. c'a. 



U\ Voy. Beccaria, eUttrUi/mo tnificUlt , pjfflm, & Franklin , Toin. II. p. \6i_ 



[a'J Voy. les expérienMt de M. Wilfon, rapportées dans les Mcm. de l'Acsd. nSz^ 



