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tic poussiere nageanl dans ralmosphi^re : des masses opaques se com- 

 porteraient, au point do vue de la reflexion, comme de petits miroirs 

 polls; on ne pourrait pas supposer que leur repartition fiat assez rd- 

 guliorc pour ne pas donner naissance a quelque dclairement anormal. 



Ces petites masses sont done bien certainement transparentes : ce 

 sont ou de petits glaQons, ou des vesicules aqueuses, des goutles 

 d'eau, ou des bulles d'air, ou des molecules d'oxygene et d'azote s6- 

 parccs Tune de I'autrepar de petits espaccsvides. Chaque rayon lu- 

 mineux qui rencontrcra une de ces petites masses sera d'abord r6- 

 fl(?cbi en parlie i sa surface antdrieure ou d'entr6e, en partie aussi ;\ 

 la surface posterieure ou de sortie ; une autre portion du rayon tra- 

 versera la masse en subissant, cil'entrde et a la sortie, une refraction 

 double. En general, apres avoir traverse une semblablc masse, le 

 rayon suivrait une direction nouvelle, sa lumiere serait brisdc et 

 dispersde : et cependant, h I'exception de quelques circonstances 

 fares, la lumiere se propage en ligne droite et reste incolore ; sans 

 cela, en efTet, nous ne verrions pas les objets dans leur position et 

 avec'leur forme et leur couleur reelles. 



Si ces masses transparentes dtaient de petits glafons ou des bul- 

 les d'air de toutes les formes imaginables , on pourrait dcmontrer 

 facilement que leur cffet total ou resultant serait le meme que si on 

 les supposait toutes sph6riques ; mais en les supposant spheriques, 

 obliendrait-on reellement les phenomenes dont nous sommes 

 iemoins et qui sont constates par I'observalion? M. Clausius a sou- 

 mis cette hypoth5se h une discussion mathematique approfondie, et 

 il se croit en droit de la rejeter. Le pouvoir rdfringent de ces peti- 

 tes masses est ou plus grand que 1, comparable, par exemple, a 

 celui del'eau, ou dgal ci 1, ce qui correspondrait au passage du 

 vide dans I'air, ou de I'oxygene dans I'azote. Dans le premier cas, 

 d'un pouvoir rdfringent egal h celui de I'eau, la perte de lumiere, 

 h la premiere ou h la secondc surface calcuMe par les formules 

 de Fresnel, serait d'environ 0,12. Et comme la lumiere du Soieil 

 dprouve au zenith un affaiblissement dgal, suivant Bouguer, a 

 0,19, suivant Lambert, a 0,41, ou, en moyenne, a 0,30, cha- 

 que rayon qui arrive ci la terre devra rencontrer dans sa route, 

 s'il vient du z6nith, deux ou trois petites masses spheriques, et de 70 

 h 100 s'il vient de I'horizon, puisquela portion d'atraosphere traversde 

 par un rayon parallele i I'horizon, est trente-cinq fois plus dtendue. 

 Or, si mainlenant on etudieles effets de refraction produits par I'in- 

 terposition de ces petites masses , on est amene a conclure que le 

 Soleil au zenith ne se montrerait plus sous forme d'un disque tres- 



