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— La note suivante de M. Person sur I'equivaleiit mccanique de 

 la chaleur n'est pas sans interet : 



" On a evalu6 tres-diversement I'^quivalent nuicanique dc la cha- 

 leur, c'est-ji-dire le travail qu'on pourrait faire avec I'linitc de cha- 

 leur s'il n'y avait aucune parte. M. Mayer a trouve 360 kilogram- 

 mfetres, M. Laboulaye 110, M. Joule 427. Deniieremeiit M. d'Es- 

 tocquois, mon collogue a la Faculte des sciences, est arrive au 

 chifFre de 175, dans un memoire qu'il a eu I'honneur de vons adres- 

 ser. On aura le chifFre exact quand on connaitra exactenient la cha- 

 leur spdcifique c de I'air, a volume constant ou plutot sans travail 

 interieiir. Mais en attendant il est peut-etre bon de remarquer que 

 la valeur de c, tiree de la formule de M. Laplace , qui sert a corri- 

 ger la vitesse du son , donne pour equivalent mecanique de la cha- 

 leur un nombre trfes-peu different de celui qu'assigne M. Joule. 



" L'air qui se dilate sans produire de travail exterieur, reprend 

 en peu de temps sa temperature primitive, et ne contient, nialgre 

 sa dilatation, ni plus ni moins de chaleur qu'auparavant. Ce principe, 

 sur lequel on pouvait encore coiiserver quelques doutes aprcs les ex- 

 periences de M. Joule , est aujourd'hui parfaitement etabli par les 

 dernieres experiences de M. Regnault. 



" En partant de la, on determine I'equivalent mecanique de la 

 chaleur par un raisonnement tres-simple. Considercns 1 metre cube 

 d'air a degre, sous la pression normale de // kilogrammes par me- 

 tre carre; soient p son poids, c la chaleur specifique a volume cons- 

 tant. Si nous donnons a l'air la chaleur pc, sans lui permettre de se 

 dilater, la temperature monterade 1 degre, et la pression deviendra 

 (1 -f-«) ^> o' "iesignant le coefficient 0,00367. Guvrons alors une 

 communication avec un espace vide, on aura la meme temperature 

 et la meme quantite de chaleur, malgre la dilatation ; et si I'espace 

 vide est ^gal a la fraction « du metre cube, la pression redevien- 

 dra H. 



" Reprenons maintenant 1 metre cube d'air a degre sous la 

 pression H ; et C designant la chaleur specifique sous pression con- 

 stante ; donnons a cet air la chaleur/? C; en lui permettant cette fois- 

 ci de se dilater sous la pression qu'il supporte, nous obtenons ainsi 

 un volume 1 -\- a, a 1 degre sous la pression //, precisement comme 

 dans le cas precedent, ou nous n'avions cependant introduit que la 

 quantite pc. Mais dans le premier cas aucun travail interieur n'a- 

 vait dte fait, tandis que dans le second la dilatation a contre la pres- 

 sion H a produit le travail « H. Comme les deux masses d'air etaient 

 identiques a I'^tat initial, et qu'elles le sont a I'^tat final , elles ne 



