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qu'approximativement ct tres-imparfaitement dans nos appareils 

 parce que I'affinit^ hygroscopique de leurs parois ramene la vapeur 

 a une tension variable, et toujours inferieure a celle qui correspond 

 a la saturation dans le vide. 



La seconde methode de M. Regnault lui permettait de voir si le 

 gaz sec, ou le gaz plus ou moins sature suivaient la loi de Mariotte ; 

 il a constate de nouveau que, des les plus legferes variations de vo- 

 lume, I'air atmosphdrique lui-meme s'eloigne sensiblement de cette 

 loi , et que les ecarts sont trcs-considerables pour I'air me\6 , soit a 

 I'acide carbonique, soit a des vapeurs. 



IV. Forces elastiques dans le vide et a saturation des vapeurs 

 des liquides melang es. 



Quelques physiciens (^.tendaient aux vapeurs m^lang^es la loi de 

 Dalton et de Gay-Lussac, i!s adnaettaient de confiance et sans dis- 

 tinction, que la tension totale des deux vapeurs reunies etait la 

 somnie de leurs tensions; I'erreur, cette fois, etait plus grande et 

 vraiment impardonnable. M. Regnault commence par partager les 

 liquides soumis a I'experience en trois classes. P" classe : ellecom- 

 prend les liquides qui n'agissent pas chimiquement I'un sur I'autre, 

 qui nese dissolvent pas mutuellement. On comprend que la combi- 

 naison chimique, ou meme la dissolution des liquides, en changeant 

 leur etat moleculaire, doit modifier consid^rablement leur tempera- 

 ture d'dbullition et les forces elastiques des vapeurs. Comme il faut 

 en outre que ces liquides soient tres-purs, puisque les plus petites 

 proportions de matieres ^trangeres exercent une influence perturba- 

 trice considerable , les liquides de cette premiere classe sont tres- 

 rares; I'eau etle sulfure de carbone, I'eau et le chlorure de carbone, 

 I'eau et la benzine sont presque les seuls liquides qu'on puisse em- 

 ployer; ce sont ceux que M. Regnault a mis en experience. Pour 

 ces liquides la loi de Dalton est encore la loi de la nature ou la loi 

 th^orique, la tension observc^e approche beaucoup d'etre egale a la 

 somme des tensions a saturation dans le vide. 



2"= classe : liquides qui se dissolvent en proportions determi- 

 n^es ou finies, I'eau et I'ether. On faisait en sorte que les deux li- 

 quides fussent toujours en exces : ici la loi de Dalton cessait com- 

 pl^tement d'etre v^rifi^e; la pression observee, non-seulement 

 n'dtait pas la somme des tensions partielles, mais elle n'atteignait 

 meme pas la tension de la vapeur du liquide le plus volatil, de la 

 vapeur d'ether. 



S""" classe : liquides qui se dissolvent en toufps proportions ; par 



