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que sa longueur soit perpendiculaire ii la ligne qui unit les poles. 

 Mais M. Tyndall presente une autre barre de la meme substance, 

 laquelle se dirige, au contraire, axialement, comme un corps ma- 

 gnetique. Cette seconde barre toutefois, placee entre deux poles 

 termines en pointe, se dirige equatorialement ; mais en I'elevant ou 

 en I'abaissant, on arrive a une position oil ello abandonne la posi- 

 tion eqiiatoriale pour se diriger axialement. Elle se pla9ait d'abord 

 equatorialement sous Taction repulsive des deux pointes, et parce 

 que I'influence de longueur I'emportait sur I'inffuence de structure ; 

 mais quand on venait a la sortir de cette sphere de repulsion lo- 

 cale, la tendance de la masse a prendre une autre direction I'em- 

 portait, et le barreau revenait a la position axiale. La seconde 

 barre dont il vient d'etre question, ^tait taillee dans la masse de 

 bismuth cristallise de telle sorte que sa longueur fut perpendicu- 

 laire au plan de clivage principal : c'est un fait demontre que ce 

 plan , lorsque I'influence de la forme est completement annul^e, 

 se place toujours a] angle droit avec la ligne qui unit les deux 

 poles, d'ou il resulte que s'il est perpendiculaire a la longueur, la 

 barre se placera axialement. M. Tyndall a fait les memes expe- 

 riences sur un grand nombre de substances; il a taille des barres 

 dans plusieurs substances douees de tendances a une direction d^- 

 terminee, en s'arrangeant de telle sorte que la tendance de direc- 

 tion due a la structure int toujours opposee a I'influence de la lon- 

 gueur : entre des poles termines en pointes, la premiere tendance 

 est vaincue par la seconde, tandis qu'entre des poles termines par 

 des surfaces planes, ou bien au-dessus ou au-dessous des poles ter- 

 minus en pointes, c'est la tendance due a la structure qui triomphe 

 de la longueur. II est curieux d'observer la lutte de ces tendances 

 opposees dans des substances douees d'actions directives tres-ener- 

 giques. Une plaque de carbonate de fer cristallise, lorsqu'elle est 

 convenablement suspendue, semble agitee de mouvements spasmo- 

 diques, tendant a la faire passer sans cesse d'une position a I'autre, 

 sans quelle puisse trouver le repos. La loi tres-simple qui gouverne 

 ce genre d'action est que, si le corps coupe, comme on I'a dit plus 

 haut, est diamagnetique, sa longueur se dirigera equatorialement 

 entre les deux pointes, axialement au-dessus ou au-dessous des 

 deux pointes; si le corps, au contraire, est inagnetique, sa longueur 

 se dirigera axialement entre les deux pointes, equatorialement au- 

 dessus et au-dessous; par consequent, la rotation d'un corps magn^- 

 tique, lorsqu'on I'eloigne d'entre les pointes de I'electro-aimant, 

 est toujours de la position axiale a la position equatoriale, tandis 



