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LE NATURALISTE 



Cet exemple esl généralement cité. Vdvez Kus* et 

 Duval, qui reproduisent à ce sujet les figures de Bal- 

 lon [Vlujsiolo(jie et Hi/tjiène). Vo.-s'ez Beaunis, voyez 

 Wundt, pour ne nommer que les plus illustres. Tous 

 paraissent, à ce sujet, avoir copié un auteur plus an- 

 cien sans avoir pu songer qu'une erreur se glissait 

 sous un raisonnement qui semblait trop simple et 

 trop clair pour ne pas être vrai. Cet article prouvera 

 peut-être à nos lecteurs que si beaucoup de choses 

 vraies sont simples, toutes les choses simples ne sont 

 pas vraies. Qu'il nous soit pei'niis de rappeler quel- 

 ques notions de mécanique pour étayer les raisonne- 

 ments que nous aurons à faire. 



Dans les traités de mécanique, on donne le nom de 

 levier à une barre rigide mobile autour d'un de ses 

 points, les os étant des barres rigides mobiles aux ar- 

 ticulations peuvent, à ce titre, être considérés comme 

 dts leviers. Trois jjoints sont à considérer dans un le- 

 vier : 1" le point autour duquel le levier oscille et 

 qu'on nomme point d'aiipui: 2» le point où agit la 

 force qui met le levier en mouvement, point d'appli- 

 cation de la puissance; 'i" le point où agit la force que 

 le levier doit vaincre, point d'application de la résis- 

 tance . 



Considérons, par exemple, le levier dont se sert un 

 ouvrier pour soulever une pierre. A est le point d'ap- 

 pui, P le poinC d'application de la puissance, R le point 



I>édale du rémoulour nous oflVo un exemple, la puis- 



d'applicalion de la résistance. Un semblable levier dans 

 lequel le point d'appui est entre la puissance et la ré- 

 sistance est un levier du premier genre. La longueur 

 AP est le bras do levier de la puissance ; la longueur 

 AR le bras de levier de la résistance. On sait aussi 

 que les forces qui, à un moment donné, se font équi- 

 libre aux extrémités d'un semblable levier, sont in- 

 versement proportionnelles aux bras de levier corres- 

 pondants. Plus le bras de levier de la puissance est 

 grand, plus grande est la résistance qu'elle peut 

 vaincre; inversement, plus le bras de levier de la 

 puissance est petit, plus celle-ci doit être grande pour 

 vaincre une résistance donnée. 



Dans un levier du second genre, le point d'appui est 

 à l'une des extrémités et la résistance a son point d'ap- 

 plication entre le point d'appui et le point d'applica- 

 tion de la puissance. Un exemple de levier du second 



çenrc nous est fourni par la brouette; dans ce cas, le 

 bras de levier de la puissance est plus grand que le 

 bras de levier de la résistance, la puissance est infé- 

 rieure à la résistance. 

 Enfin, dans un levier tlu troisième genre, dont la 



Fig. 3. 



sance s'exerce en P, entre le point d'appui A et celui 

 où est appliquée la résistance H. 



Revenons maintenant au levier du pied qui nous in- 

 téresse particulièrement. 



On lit dans le traité de Physiologie de Mathias Du- 

 val : « Le levier du deuxième genre, dans lequel, par 

 conséquent, le liras de levier de la puissance est plus 

 long que celui de la résistance, ne se rencontre guère 

 chez l'homme que lorsqu'on soulève le poids total du 

 corps en s'élevant sur la pointe des pieds. » Et plus 

 loin : « La puissance déployée par les muscles du 

 mollet pour soulever le corps peut être inférieure au 

 poids du corps lui-même, ainsi que nous l'indique la 

 loi des leviers du deuxième genre. » L'ensemble des os 

 du tarse et du métatarse est considéré comme un sys- 

 tème rigide, un levier qui repose sur le sol au point 

 où le métatarse s'articule avec les phalanges, mû par 

 les muscles du tendon d'Achille (jumeaux et soleaire) 

 qui s'attachent au talon et soulevant le corps dont le 

 poids est appliqué au point où le tibia s'articule avec le 

 tarse. Une seule objection suffit pour détruire toute 

 cette théorie : le poids du corps n'est pas appliqué à 

 rextrémité inférieure du tiiia. 



Considérons un homme en équilibre sur la pointe 

 du pied. On sait que quand un corps est en équilibre, 

 la verticale du centre de gravité tombe à l'intérieur 

 du polygone de sustentation. 



Dans le cas actuel, le polygone de sustentation est 

 une petite surface située à l'articulation du gros orteil 

 avec le métatarsien correspondant. C'est en ce point 

 que le poids du corps agit sur le sol, et comme le sol 

 est fixe, il exerce sur le pied une réaction égale. En 

 d'autres termes, le pied est sollicité à tourner autour 

 du tibia par une force dirigée de bas on haut égale au 

 poids du corps et appliquée à l'extrémité du méta- 

 tarse. Cette force a pour antagoniste la puissance dos 

 muscles du tendon d'Achille qui s'exerce au talon. 

 Nous ne sommes pas dans le cas du levier ordinaire 

 du second genre. Nous avons sous les yeux deux 

 forces : l'une qui s'exerce à l'extrémité du métatarse, 

 l'autre au talon sollicitant en sens contraire le pied à 

 osciller autour de l'extrémité du t^bia. Les bras de le- 

 vier de ces deux forces sont inégaux et le plus petit 

 est du côlé du tendon d'Achille; il importe donc, pour 

 que l'équilibre ait lieu, (jne la puissance des muscles 

 du t(;ndon d'Achille soit d'autant supérieure au poids 

 du corps. Or, la dislance ijui existe entre l'extrémité 

 du tibia et le talon est environ les deux cinquièmes 

 de la dislance qui sépare rextrémité du tibia de 

 l'extrémité du métatarse ; la puissance exercée par les 

 muscles du tendon d'.Achille, (juaud on est en é(iuilil)n;' 

 sur la pointe du pied, est donc égale à cinq demies du 

 poids du corps ou à deux fois et demie ce poids. Nous 

 voici bien loin des conclusions des auteurs. 



Raisonnons autrement. Tous les mouvements que 

 nous observons ne sont que des mouvements relatifs : 

 nuand nous nous élevons sur la pointe du pied, d'une 



