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revues, son influence sur toutes les parties de F, les amenant toutes 

 a un Stat de polarite" semblable a celui de A ; et ces partieules, par 

 la meme raison , agissent les unes sur les autres comme de petits 

 barreaux magneHiques. Le resultat de toutes ces actions est une 

 exaltation de polarity aux deux extremites de la masse entiere. L'ai- 

 mant A agirait de la meme maniere sur le barreau de bismuth B, 

 en polarisant a, la fois sa masse entiere et toutes ses partieules. II 

 n'y a pas de raison , en effet, pour que les plus petites parties des 

 corps diamagneiiques ne soient pas influencees, aussi bien que celles 

 des corps paramagnetiques ; et T experience montre qu'un tube rem- 

 pli de bismuth en poudre se comporte comme un barreau de ce men- 

 tal. Mais alors quelle peut etre Taction des dernieres partieules du 

 bismuth les unes sur les autres? On a bien pu supposer que leur 

 polarity etait de sens contraire a celle de l'aimant A ; mais il est 

 impossible d'admettre qu'elles sont , l'une par rapport a T autre, 

 dans des Stats de polaritds contraires : elles doivent nScessairement 

 avoir toutes la meme polarite, et le nord d'une particule doit etre 

 oppose" au sud de la particule contigue dans la direction de la pola- 

 rity. II est certain, en outre, que ces partieules des corps diamagne'- 

 tiques agissent les unes sur les autres ; M. Tyndall l'a prouve" par 

 ses experiences sur les effets de la compression. D'ailleurs, ad- 

 mettre que ces partieules n'ont pas d' action les unes sur les autres, 

 ce serait contradictoire avec la nature essentielle des actions ma- 

 gne'tiques ; on ne serait plus en droit de poser en principe que l'ai- 

 mant agit sur les partieules des corps diamagnetiques, et que ces 

 partieules reagissent sur l'aimant. Si elles agissent les unes sur les 

 autres, comme l'aimant agit sur elles, e'est-a-dire en determinant 

 par induction des poles contraires, Taction de l'aimant serait annu- 

 lee, et d'autant plus que les partieules seraient plus serrees les unes 

 contre les autres; or, il n'en est rien cependant, et M. Tyndall a 

 prouve" que la condition magn^tique du bismuth est exaltSe par le 

 rapprochement de ses partieules , ce qui force a conclure que les 

 actions mutuelles ou les influences reciproques des partieules les 

 unes sur les autres sont telles qu'elles tendent a exalter l'etat ma- 

 gne"tique de la masse totale formee de leur reunion. Mais si le nord 

 d'une particule correspond au sud de la particule voisine , le fait 

 naitre et le maintient, la masse entiere doit etre constitute dans le 

 meme etat de polarite que les partieules : la polarite du bismuth ne 

 peut done pas etre contraire a celle du fer. M. Faraday essaye de 

 demontrer cette meme identite par d'autres raisonnements secon- 

 dares auxquels nous ne nous arreterons pas. 



