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des Sciences de Saint-Pétersbourg:. 



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Das Mittel aus diesen Werthen: 



>»= 1,5269 

 entspricht dera Polarisationswinkel : 



p = 5G°4:7', 

 welcher zur Eiustellung der Glassâule verwendet wurde. 



4. BestioiDinng der Dicke der QnarzplaUe q, die senkrecbt 

 zur optiscben Axe geschnitten ist. 



Die Dicke der Quarzplatte q maass icli vermittelst 

 eines ganz gleiclien Spharometers meiner Construc- 

 tion und unter Beobaclitung derselben Vorsichtsmaass- 

 regeln in Betreff der Luftschiclit zwischen der Quarz- 

 platte und ihrer Unterlage, wie ich dies bei einer glei- 

 clien Messung friilier sclion gethan und in meiner 

 Schrift: «Uber ein ueues Polaristrobometer und eine 

 neue Bestimmung der Drehungsconstante des Zu- 

 ckers» "") S. 55 und folg. nilher besclirieben habe. 

 Heissen wir die Dicke der Quarzplatte A, so ergab 

 sich so mit einer Genauigkeit von ± OTOOl : 



A = 0T978. 



5. Théorie des Uranoptiotometers. 



Damit die Interferenz-Farben in unserm Polariskop 

 mit seinen ihren Hauptschnitten nach unter 45° 

 zur Einfallsebene orientirteu Kalkspathplatten 

 verschwinden , ist es nach den von mir friiher aus 

 einer detaillirten beziiglichen Berechnung der Inter- 

 ferenzbedingungeu hergeleitcteu Principien "') nôthig, 

 dass in dem von der Glassilule her auf dasselbe auftal- 

 lende Licht gleiche Quantitàten senkrecbt und 

 parallel zur Einfallsebene polarisirter Licht- 

 strahlen gemischt seien. Dies ist also die sogenannte 

 Neutralisationsbedingung. 



Wir denken uns zur Ableitung der beziiglichen Be- 

 dingungsgleichung sowohl das von a als von h her auf 

 die Glassilule auffallende Licht in zwei Litensitats- 

 Componcnten zerlegt, von welchen die eino den nach 

 der Einfallsebene und die andere den senkrecbt dazu 

 polarisirten Antheil reprasentirt. Das von a herkom- 

 mende Licht ist durch den Polarisator p voUstândig 



20) Beru, 1865. Haller'sclie Verlagsbuchhandlung. 



21) Pogg. Ann. Bd XCIX. S. 243 nnd 249. 



polarisirt in einem Azimuth Œj zur Einfallsebene, wcnn 

 a, den Winkel zwischen der letztern und der Polari- 

 sationsebene des Polarisators p darstellt. Die beiden 

 auf die Glassâule A auffallenden Litensitâtscomponen- 

 ten parallel f||) und senkrecht (J_) zur Einfallsebene 

 werden daher, wenn P,^ die Intensitât des aus dem 

 Polarisator p ausgetretenen Liclits darstellt, sein: 



Il P,""cos'a| J_ P,^sin^a, 



und nach der Reflexion an der Glassâule werdeu wir 

 haben : 



Il P,'cos-a, .X' 



P,2sin2a,.^/^ 



wo x^ und y^ zwei spâter nàher zu bestimmende Cori- 

 stanten repràsentiren. 



Heissen wir in dem von h her unmittelbar einfal- 

 lenden Himmelslicht; J' die Intensitât des uatiirlichen 

 und P" diejenige des vollstândig polarisirten Antheils, 

 so werden, da die Einfallsebene der Glassâule unter 

 45° zu der Polarisationsebene von P' geneigt ist, die 

 von h her auf A auftallenden Intensitâtscomponenten 

 sein: 



Il y,(j^-4-p') -L %(j2-4-p^)^^) 



und nach dem Durchgange durch die Glassâule wer- 

 den wir haben: 



%(-/^- 



P'-).s' ± %(J--hP-).^1 



Die Bedingungsgleichung der Neutralisation ist 

 daher : 



(J- -+- P') {f—s') =. 2 . P,2 {X' . cos'- a^—y- . siir a,). . . 1 



Ist die Glassâule genau unterm Polarisations 

 winkel orientirt, so ist nach den von F. E. Neu- 

 mann entwickelten Formeln fiir vollkommon durch- 

 sichtige Glasplatten ^^): 



22) Man wird hieraus leiclit entnehmen, wcslialb ich die Orienti- 

 nmg der Einfallsebene der Glassâule unter 45" zur Polarisations- 

 ebene des Himmelslichts adoptirt habe. lu diesem Falle allein ver- 

 theilt sich sowohl der naturliche als polarisirte Antheil des letztern 

 im gleichera Verhaltniss auf die beiden Intensitâtscomponenten und 

 nur unter der Bedingung wird unter alleu Umstanden trotz der ver- 

 schiedenen Schwiichung der letztern beim Dnrchgaug durch die 

 Glassâule da keine wesentliche Anderung der Farbc erfolgen. Wie 

 wir im Yerfolg seheu werdeu, hat dièse bestimmte Orientiruug aber 

 noch den weitern Vorthei), dass die Formel fiir die Berechnung der 

 Intensitâtsverhâltnisse eine viel einfachere. ja geradezu allein prak- 

 tiscb verwerthbare Gestalt annimt. 



23) Pogg. Anu Bd. XCIX. S. 239 uud folg. 1859. 



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