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Bulletin de l'Acadëmlc Impériale 



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Vu- w/ 



1 H- (2v — i; 



Vl -I- m'/ 



2/^ = 0, _x^ = 



V 1 -I- j»-/ 



1 H- »«2\2 " 



i-(^--»(f^y 



wo « die Zahl dcr Platten in (1er Glassàule iind m ilir 

 Brechungsverliàltniss darstellen. Darnacli wiirde die 

 Gleicliung 1) die sehr eiiifaclie Gestalt: 



J2-HP2=2.P,-.cos'a, V 



annehmcn. Die Absorption des Liclits in den Glas- 

 platten ist indessen in Wirkliclikcit niclit zu vcrnacli- 

 lâssigen, und wir miissen daher die allgemeinei-n Aus- 

 driicke fiir Glassaulen, welchc Stokes'^) mit Beriick- 

 sichtiguug der Absorption abgeleitet hat, liier benut- 

 zen. Darnacli ist: 



9 



y 







B 



X 



wo : 



(, _— (là cnsnc. p 



ist, vvenn a den Durchsichtigkeitscoefficienten dcr Sub- 

 stanz der Glasplatte (der Bruchtlieil des Lichts, der 

 nacii Durcblaufen dor Wegeinlieit in derselben iibrig 

 bleibt), d iln'e Dicke und ^; den Polarisationswinkel 

 i'01)rasentiren, und wo A und B zwci blos von ;?, m 

 und (j abhangende constante Grossen davstellcn. 



Die Gleichung 1) nimmt daliei' in Wirkliclikcit fol- 

 gende Form an: 



r--^F- = 



2B 



Z ,- . cos-a'. 



oder einfacli: 



J- 



C. P{. cos- a, 



.3 



3' 



wo C eine constante Grosse, welciie, wenn dor Durcli- 

 sichtigkeitscoefficient des Glases gegeben ware, nacli 

 don tStokes'scJKîU Formeln bereclmet werdcn konnte, 

 im Allgcmeinen aber bosser direct ein iur aile Malc 

 durch eine Fundamentaluntersuchung bestimmt wird. 

 Darauf, wic auf den Wertli von P^ worden wir spiitcr 

 zuriickkomiuen. Setzen wir bride als bekannt voraus, 

 so bleibt in Gleichung 3', da a.^ am Kreise J al)gclesen 

 wird, nur nocli das Verhaltuiss von ./- und F~ zu bc- 

 stinimen. , , 



24) Philos. Magazine 4. snr T. XXIV, p. 480 1862. 



Dies gescbielit durch die polarimetrische Mes- 

 sung, wobei also die Einfallsebene der Glassàule pa- 

 rallel zur Polarisationsebene des theilweise polarisirten 

 Lichtes gestellt und das Licht von a her abgehalten wird. 



Die beiden von h her auf die Glassàule auffallenden 

 Intensitatscomponenten werden dann sein: 



r- 





welche nacli deraDurcligang durch die Glassàule werden: 



ii(t-^^')v 



— ^ 2 9' 



wo sj und fj eine den frtiliern Grossen s^ und /- ent- 

 spreciiende Bedeutung haben, jetzt aber ausser von -«, 

 m und g auch noch von dein variabeln Einfallswinkel 

 <p der Lichtstrahlen auf die Glassàule abhàngen. Indem 

 nian die Glassàule uiehr oder minder neigt. wird man 

 es daher dahin bringen kônuen, dass ira durchgegan- 

 geneu Licht die beiden Intensitatscomponenten gleich 

 werden, also wieder Neutralisation erfolgt. Die Bedin- 

 gung fiir das Verscliwinden der Farbfransen beim Po- 

 lariraeter ist somit: 



pi 



J^-t-T-' 



r 2_. 0^2 



wo A^ eine durcli die Stokes'schen Formeln gege- 

 l)ene und nach ilinen zu berechnende Function des 

 auf dcr Kreistheilung der Biichse B abzulescnden Ein- 

 fallswinkel 9 repràsentirt, wclclie indessen, wie schon 

 oben erwàhnt, sicherer nach dcr Arago'sclien Mé- 

 thode empirisch zu bestimmen ist. 



Ans den Gleichungen 3'. und 4. aber folgt: 



,r- = P,-.i:.o^-rt,.C(\—A,^ 

 P- = P,\Qm^a,.C.A^ 



und wir liabeu jetzt zur numerischen Losung der Auf- 

 gabe nur noch die Constante Cund dicP'unction A zu 

 bestimmen und zu unteisuclien, wie Z'," von dei' Inten- 

 sitàt des oinfallendcn Sonnenlichts abliiingt. 



Définition von P,". Heissen wir die Intensitàt des 

 auf die Glasplatte w direct einfailenden Lichts J,", so 

 ist die Intensitàt des zum Polarisator ;/ gelangenden 

 Lichts: 



wenn t den Transparenzcoefficienten der matteu Glas- 

 platte w und fc,, den Sdiwiichungsfactor des Lichts re- 

 pràsentiron, welcher den bcMden rechtwinklichtcn Glas- 



