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des Sciences de Saint- Pétersbourg. 



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prismen zukommt. Dièses Liclit ist nocli uatlirliches 

 Licht, wird aber beim Durchgaug durcli den Polari- 

 sator p' vollstilndig nacli desseii Polarisation» -Ebene 

 (senkreclit zum Hauptsciiiiitt des Kalkspaths) polari- 

 sirt, wobei in Folge der Tlieilung des Lichts zwisclien 

 den gewôlinlich und ungewohnlich gebrochenen Strah- 

 len und der Reflexion an den vordern und hintern Fla- 

 chen niehi- als die Hâlfte der Tntensitat veiioien geht. 

 Es ist somitder diesem Polarisator eutsprecliende, aber 

 bei jeder Stellung desselben constante Scliwacliungs- 

 factor jedenfalls kleiner als 0,5, und wir woUen ilin 

 daher durch '/g h > darstellen , so dass dann k , , wie 

 die vorigcn und naclifolgenden Coefficienten /,; , eine 

 wenig von 1 verschiedene Grosse darstellt. Das ans 

 p austretende Licht von der Intensitiit: 



spaltet sicli beim Durchgaug durch die Quarzplatte r 

 in zwei Biindel senkrcchtzu einanderpolarisirter Sti'ah- 

 len von den Inteusitiiten: 



% J,\t. \ . k^. . \ cos^ ^ und y, J^-.-. k,, . k^, . k^ . sin- p. 



wenn (3 den Winkel der Polarisationsebcne des Pola- 

 risators p mit dem Hauptschnitt der Quarzpbitto dar- 

 stellt und k^. die selir nalie gleicbe Schwilcliung der 

 beiderlei Strahleu beim Durehgange rcpriisentirt. Wie 

 ich namlich bei meiner Untcrsuchung iiber das Ma- 

 lus'sche Gesetz gezeigt habe -^), ist fur eiuc Berg- 

 krystallplatte, die parallel zur optischen Axe geschnit- 

 ten ist, das Verhaltniss der Coefficienten k^ fiir die 

 l)eiderlei Strahlen 0,99759, also in der Tliat sehr 

 wenig von 1 verschieden. In Bezug auf die Interfe- 

 renzersclieinung, welche iu der nun folgenden senk- 

 reclit zur optischen Axe geschnittenen Quarzplatte q 

 erfolgt und fiir den nachherigen Durchgang durch 

 den Polarisator p kônnen wir zur Vercinfachuug 

 das Gemeng der obigen Lichtstrahlen auch als tlieil- 

 weise polarisirtes, resp. aus natûrlichem und vollstan- 

 dig polarisirtem Licht bestehendes betrachten. 



Die Intensitat des natiniichen Antheils, der 

 sich beim Durchgaug durch q und 2^ nicht \ ariabel, 

 sondern bloss constant veriindert, wird dann sein : 



a = %.J,^-:'^. .A-.,Av(l— cos2?) 



25) Pogg. ànn. Bd. CXVIII. S. 237. 1863 



und derjenige des polarisirten Theils: 

 h = %.J^T.k^,Jy.k^.cos2§. 



Der erstere Theil a) erfilhrt beim Durchgaug durch 

 q eine constante Schwàchung, die wir durch den Coeffi- 

 cienten k darstellen wollen und eine weitere constante 

 Scliwachung erfàhrt er beim Passiren des Polarisators 

 p, dcren Betrag ganz entsprcchend demjenigen beim 

 Polarisator p' ist und deslialb entsprechend durch: 

 y, . k bezeichnet werden soU. So ist denn die Intensitiit 

 des dem Antheil a entsprcchendcn, ans dem Polarisa- 

 tor p austretenden polarisirten Lichtes : 



a' = ^/,.j;^.r.k,^Jy.k^.k^.k^n-co^2?). 



Das polarisirte Licht h erfillut zunachst beim Durch- 

 gaug durch die Quarzplatte q und den Polarisator die- 

 selbc durch die Factoren k und k bezeichnete ge- 

 ringe Schwiichung. Ausserdem aber wird die Polarisa- 

 tionsebcne desselben beim Durchgaug durch q gedreht 

 und zwar fiir jedc Farbe resp. jede Wellenliinge X 

 des weisseu Sonnen- Lichtes verschieden. Dièse fa- 

 cherfOrmig in verschiedenen Azimuten polarisirten 

 Strahlen falleu dann auf den Polarisator j) und werden 

 dort in ungleicher Weise dadurch geschwiicht, dass von 

 ihnen bloss Componentcn nach der Polarisationsebcne 

 des letztern durchgehen. Heissen wir daher die Par- 

 tial intensitiit des der Wellenliinge >. entsprechenden 

 Strahls i^, seineu Drehungswiukel in der Quarzplatte 

 Sj^ und den Winkel des Ilauptschnittes der Quarz- 

 platte >• mit der Polarisationsebcne des Polarisators 

 p: 90 H- S, so ist die Intensitiit des Lichtes nach dem 

 Durehgange durch ^j gegeben durch: 



I i)^"'^ sin- (ô^ — è).d'k 



und folglicli der Coefficient der Sclnvachnug, welche 

 dasselbe dabei erfiihrt, gleich: 



[ix' sin= (S)^ — >y).d \ 



wo die Intégrale auf aile Werthe von X vuu dem einen 

 sichtbaren Ende des Spectrums bis zum andern aus- 

 zudehneu sind. Die Intensitiit des polarisirten Licht- 

 Antheils b nach dem Durehgange durch q und p wird 

 somit sein: 



/,'_!/ /2_ /. i.i. 1, 1. f.,,.9 3 ; »x ' s'p' i^x - à) SX 



