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des Sciences de Saîut-P^tersbonpg. 



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platten w, die bei den Beobachtiingen bemitzt wurden 

 iind voii wplchon dio eiiie bloss aiif der oiuou Sfite, 

 dio aiidoro beidcrseits in imgefahr gleichom Grade 

 raattgescliliffen war, sich der Traiisparenzcoofficient 

 dei' Ictztern sehr nalie gleicb der IIalft(; desjenigen 



der erstern ergeben bat. (ienaucr ist: 



T, = T,.0,4!)4<S, 



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Den absoluten Werth von t, lasse ich als Constante, 

 welche die zuniichst gesuclite Relation der [ntensitat 

 des diffusen Himnielsliclits in verscbiedenen Distanzen 

 von der Sonne nicht afficirt, vor der Hand unbe- 

 stimiut. 



8. Bcstiramiingen der Fiinction A^ «les Polarinieters. 



Zur einpirischen Bestimmnng der Function A , 

 d. h. des Verhiiltnisses der Intensitat des polar isirten 

 Antlieils znr Intensitat des gesammten anf die Glas- 

 saule einfallenden theilweise polarisirten Liclits, wel- 

 cbes die letztere beim Einfallswinkel ç nentralisirt, 

 wenn die Polarisationsebeue des tbeilweise polarisirten 

 liicbts und die Einfallsebenc der Glassaulc parallel 

 sind, erzeugt man nacb Arago's Vorscblag durcb 

 Doppelbreclmng in Krystallen kiinstlicli, seinen C'om- 

 poncnten nach ans den bekannten und einfaclien Ge- 

 setzen der Doppelbrechung leiclit zn bcrec^linendes, 

 tbeilweise polarisirtes Lielit, das man danii auf die 

 Glassàule des Polarinieters einfallen làsst und durcb 

 dièse nentralisirt. Indem man das erstere variirt, 

 kann man so fiir jeden Einfallswinkel cp auf die letztere 

 den Wertb der Function A erniitteln. 



Dièse eminrische Graduirnng des Glassanlenpolari- 

 meters kann cbenfalls mit unscrm InstrunH'ntc obne 

 weitere Zntbaten ausgefiibrt werden. Angeiiommen, es 

 sei dasselbe , wie oben erortert worden , bereits in 

 das gewôbnliclie Pbotometer verwandeit, so liât man 

 jetzt nnr die ()ffnnng bei a durcii Aufscbie])en eines 

 Messingdeckels anf dieKoIn-c m zu verscbliessen, dann 

 liinter dem, Ijoi der Oiïnung h angebracbten Polari- 

 sator p die pai'allel zur opt. Axe gesclinittene Qnarz- 

 platte r, wie die Figur es in der friibern Stellung 

 zeigt, wieder einzusetz(;n und deren Hauptscbnitt in 

 ganz gleicber Weise, wie (« oben fiir jene Stellung 

 bescbrieben worden ist, parnllel zur Einfallsebene der 

 Glassiiule zn orientiren. M au riclitet dann die Seliaxe 



Tome XXI 



W nach irgend einer Licbtquelle, stellt die Glassàule 

 mittelst ihres Index der Reilie nacb auf die Winkel 

 10^, 15^, 20°, etc. cin und bewirkt die Neutralisation, 

 resp. das Verscbwinden der Farbfransen im Polariscop 

 dadurcb, dass man die Polarisationsebeue des Polari- 

 sators p' gegen den Hanptsclinitt der Qnarzplatte r zu- 

 erst nacb der einen, dann nacb der andern Seite durcb 

 Dreben neigt. Die balbe Differenz der beideu ent- 

 sprechenden Ablcsungen am Kreise L reprâsentirt den 

 Winkel y der Polarisationsebene des Polarisators mit 

 dem Ilanptschnitt der Qnarzplatte, woraus wir A 

 nacb folgender Bctracbtung finden. 



Das aus dem Polarisator p' austretende vollstândig 

 polarisirte Licbt von der Intensitat I? tbeilt sich im 

 Quarz zwiscben dem gewohnlicb und ungewohnlich 

 gebrocbenen Strabl nacb dem Malus'schen Gesetz 

 (wie schon oben erwahnt hier genau genug) in der 

 Proportion : 



Il Z-cos^Y _L L'sin'Y, 



wo der erstere Ausdrnck die Intensitat der gewohn- 

 licb gebrocbenen, resp. der parallel zur Einfallsebene 

 der Glassiiule polarisirten Strahlen, der letztere die In- 

 tensitat der ungew()bnlich gebrocbenen, resp. senkrecht 

 zxu- Einfallsebene polarisirten Strahlen dai'stellt. Wir 

 kôunen nun das auf die GlasSaule nacb dem Durcb- 

 gange durcb den Quarz r auffallende Gemisch dieser 

 l)ei(lerlei Stralden ganz entsprechend, wie wir es oben 

 scbon gethan baben, als tbeilweise polarisirtes, resp. 

 als eine Mischung natiir-1. Lichts (aus 2 gleicb grossen 

 senkrecht zu einander polarisirten Componenten be- 

 stchend) mit vollstândig polarisirten! Lichte (desÛber- 

 schnsses dei- einen Componenten iiber die andern) be- 

 tracJiten. Die Intensitat des letztern, die wir analog 

 wie beim Himmelslicht mit P^ bezeichnen wollen, wird 

 dann offenbar sein: 



P^ = L' (cos" Y — sin^ y ) = L^ cos 2 7 



und die Intensitat des nattirliclien Antheils wird sein: 



.r-^V.2 .sin"T. 



Nun war nach Gleichung 5 : 



.1 





also aucji ; 



A^ = cos 2 Y 



n. 



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