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de!» Scienc(>9 de Saint-Pétersbourg:. 



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geuiihert, dass er deujenigcn des Unifilarmagnetonie- 

 ters weit iiber das Endc der Scale liiuaus ableiikte, 

 danu aber der letztere zur Beobachtung seiner Stel- 

 luiigsiiuderung bei variirender Tcinperatur des er- 

 stern durch einen auf die andere Seite gelegten Com- 

 pensationsniagneteu von constauter Teniperatur zum 

 magnetischen Meridian zuruckgefiilirt. Ans dcn beziig- 

 lichen Beobachtungen auf S. 53 und 54 bei fallender 

 Temperatur folgt z. B. fiir 



a= lO'^C., v= 14,2fi Scalentheile 

 w = 3382,7 Scalentheile. 



Dièse "Werthe mit dera von d]i. in (15) eingesetzt 

 geben aber: 



dv=±0,10 Scalentheile 



(?5 = ±0?073 



dn—± 24,6 Scalentheile. 



Wir sehen hieraus, dass in Folge des bedeutenden 

 Wcrthes von n selbst fiir die geringe Temperatur- Va- 

 riation von 10^ C. noch einzuhaltende Fehlergreu- 

 zen fiir die einzelnen Bestimmungsgrôssen resultiren. 



Lamo nt'"), und uachihm Andere, besonders Un ver- 

 dorben") benutzten zu den Ablenkungsbeobachtun- 

 gen den magnetischen Theodolithen, wo der ablenkende 

 Magnet mit dem excentrischen Beobachtungsfernrohr 

 so weit gedreht wird, dass er wie dièses auf der Spie- 

 gelebeue des beweglichen Magneten, so auf der ma- 

 gnetischen Axe des letztern stets senkrecht bleibt. In 

 diesem Falle haben wir fiir die schliessliche Gleicli- 

 gewichtsslage statt (2) die Gleichuug: 



// sin <|J = ^3- • 



(2') 



Zur Bestimmung des Temperatur-Coefficienten [x 

 aus den bei den Temperaturen /, uud f„ beobachteten 

 Ablenkungen ^^ und ^^ l'^'S* ''^^er hieraus: 



sin il(2 — sinvlj, H Q'\ 



^~ *i sin 4j, - <2 sin ifi ^ ' 



oder, da 4>2 — 'l'i ^^'^ kleincr Winkel ist. mit geniigen- 

 der Annâherung: 



siu (ll(2 — JVî^__ 



IJ.= 



(^-ytang^^ 



10)Lamont, Handbucli des Erdmagnetismus. Berlin 1849. S. 

 125. 



11) Uuverdorben, Ûber das Veihalten des Magnetismus zur 

 Wàrme. Inauguralschrift. Mtlnchen 1866. 

 Tome XIX. 



oder endlich, wenn wir der Kurze halber: 



setzen, so ist auch: 



H- = 



sin^ 



ô.tangij' 



Hieraus aber folgt wiedcr: 



^ Rin ? ^ u. 



(14) 



d^=d^ 



sin I 

 d.siu^»)) 

 sin I 



(15) 



Wir wollen dièse Gleichungen unmittelbar auf ei- 

 nen concreten Versuch von Lamont anwenden, der 

 auf den S. 127 und 128 des erwiihnten Handbuchs 

 mitgetheilt ist. Aus der Tafol auf S. 128 ergibt sich 

 z. B. fur 



fU-10", |=10;50, 4- = 46°25,'2; 



also wird fiir: d]x = ±: 0,000003067 nach (15'): 



d| = zt 0,00003223 = dr arc. von 6"6 



f;s = ito?io5 



fZt|;= ±0,005269 = ± arc. von 18'7". 



Beim magnetischen Theodolithen in seiner tiblichen 

 Construction lassen sich zwar die Winkel vermittelst 

 der Verniere noch bis auf 10" genau ablesen, allein 

 bei der geringen Vergrosserung, die das Beobach- 

 tungsfernrohr besitzt, ist eine Einstellung bis zu die- 

 ser Sicherheitsgrenze kaum moglich. Jedenfalls bleibt 

 da der w^irkliche Beobachtungsfehler rfç nahe doppelt 

 so gross, als der vorstehende theoretisch geforderte, 

 und es diirftc daher unter ubrigens gleichen Umstân- 

 den der Weber'schen Méthode mit Benutzung des 

 Compensationsmagneten der Vorzug gebiihren. 



Dass die letztere Méthode eine grôssere Geuauig- 

 keit gewâhren kann, als die Lamont 'sche, erhellt 

 aber noch entschiedener aus folgender Betrachtung. 

 Da I stets ein kleiner Winkel, also cos ? sehr nahe 

 = 1 uud sin g sehr wenig von tang ç verschieden 

 ist und ferner in Gleichung (14) v und n mit grosser 

 Annâherung den trigonometrischen Tangenten der be- 

 treffenden Winkel proportional sind, so sind (14) uud 

 (14') und also auch die Werthe fur d^ und dB, in (15) 

 und (15') sehr nahe identisch, wenn der den Scalen- 

 theilen n entsprechende Ablenkungswinkel am Unifi- 



