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Bulletin de l'Académie Impériale 



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larmagiietometer gleich dem Ablenkungswinkel ^ beim 

 magnetischen Theodolithen ist. Nun ist der geringen 

 Genauigkeit halber, mit der n wie ^ zu bestimmen ist, 

 kein Grund vorhanden, die grossen Ablenkungswinkel 

 bei den beiderlei Methoden verschiedeu zu wâhlen, es ist 

 somit auch bei beiden unter iibrigens gleichen Unistan- 

 den die Genauigkeits-Anforderung an die Messung des 

 Unterschiedes |, resp. v der Ablenkungswinkel bei den 

 verschiedenen Temperaturen dieselbe. BeiniLamont'- 

 schen Theodolithen erreicht aber die Genauigkeit der 

 Winkelmessung hôchstens ± 10", wâhrend durch die 

 Spiegelablesung mit Fernrohr und Scale beim Unifilar- 

 magnetometer leicht eine Sicherheit von ± 2" (ent- 

 sprechend 0,1 Scalentheil) erzielt werden kann. Die 

 Weber'sche Méthode kann somit eine 5 Maie grôs- 

 sere Genauigkeit in der Bestimmung des Temperatur- 

 Coefficienten gewâhren, oder es darf mit andern Wor- 

 ten, wenn wir uns auf die verlangte Fehlergrenze fur 

 die letztere beschriinken ohne die jeweilen erreichbare 

 Genauigkeit der Winkelbestimraung zu uberschreiten, 

 die Tangente des ganzen Ablenkungswinkels bei Be- 

 nutzung der Weber'schen Méthode 5 Maie kleiner sein. 

 Dem entsprechend darf dann aber die Entfernung der 

 Magnete grôsser sein, so dass auch das durch Glei- 

 chung (2) vorausgesetzte Ahlenkungsgesetz scharfer 

 erfullt ist. 



Endlich ergibt sich, dass die Ablenkungsmethode mit 

 Anwendung des von W. Weber angewendeten Kunst- 

 griffes auch leichter und sicherer zu der gewûnsch- 

 ten Genauigkeit fiir die Bestimmung des Temperatur- 

 Coefficienten fuhren kann als die Schwingungsme- 

 thode. Vergleichen wir namlich die Ausdrucke 15 

 und 8. fiir die zu tolerirenden Fehlergrenzen bei bei- 

 den, so zeigt sich, dass zwar fur die Messung der Tem- 

 peratur unter gleichen Umstanden in beiden Fâllen 

 dieselbe Schiirfe erfordert wird, dass aber die Fehler- 

 grenze fiir die Ablenkungsbeobachtung (d^) leichter 

 einzuhalten ist als die fur die Messung der Schwin- 

 gungsdauern [dT^]. Ist namlich 8 = 20° G. und n wie 

 bei "Weber'sVersuchen: 3383 Scalentheile, so wird: 



dv = 0,2 Scalentheile, 



und dièse Genauigkeitsgrenze ist bei der Beobachtung 

 ohne grosse Schwierigkeit zu erzielen. Da hier zu dem 

 nur momentané Gleichgewichtslagen der Magnetnadel 

 des Unifilarmagnetometers zu beobachten sind, so 



kônnen die Beobachtungen nicht bloss rascher ausge- 

 fuhrt, sondern auch die wegen der Ânderungen des 

 Erdmagnetismus (Declination und Intensitât) noth- 

 wendigen Correctionen scharfer angebracht werden. 



In gleicher Weise nun, wie man nach den beiden 

 ersten Methoden zur Bestimmung des relativen Wer- 

 thes der Horizontal-Intensitat auch den Einfluss der 

 Temperatur auf die Magnete untersucht hat, muss 

 dies, wie schon oben erwâhnt, ebenfalls nach der 3ten 

 jeuer Methoden, nâmhch vermittelst des Bifilars 

 môglich sein. Wenn man auch in magnetischen Ob- 

 servatorien durch Vergleichung der Stellung des Bi- 

 filarmagnetometers bei verschiedenen Temperaturen 

 direct den Einfluss der letztern auf seinen Stand er- 

 mittelt hat, so ist mir doch nicht bekannt, dass man 

 auf diesem Wege eigentliche Bestimmungen des Tem- 

 peratur- Coefficienten von Magneten versucht batte. 

 Als dritte Méthode zur Bestimmung des Tempe- 

 ratur-Coefficienten eines Magneten schlage 

 ich daher vor, denselben in gleicher Weise, 

 wie dies beim Bifilarmagnetometer der Fall 

 ist, in transversaler Lage bifilar aufzuhângen 

 nnd die Ànderung seiner Gleichgewichtslage 

 bei verschiedener Temperatur zu beobachten. 



Heissen wir D das Drehungsmoment der bifilaren 

 Suspension, resp. der Schwere und s den sogen. Tor- 

 sionswinkel, so hat man fur die transversale Gleich- 

 gewichtslage die Gleichung: 



HM^Bsins (17) 



welche auch noch mit ganz geuiigender Annâherung 

 giiltig bleibt, wenn der Magnet innerhalb ±30' 

 von der genau senkrechten Stellung auf dem magne- 

 tischen Meridian abweicht. Sind also 2^ und 2„ die den 

 Temperaturen t^ und t^ des Magneten entsprechenden 

 Torsionswiukel, so ist, falls ZTinzwischen constant ge- 

 bUeben ist, der Temperatur- Coefficient aus der For- 



mel: 



i-iJi«i 



1 — (1(2 sin Z2 



ZU berechnen. Dies ist aber ganz derselbe Ausdruck 

 wie oben fur die Bestimmung vermittelst des magne- 

 tischen Theodolithen. Es ist also, wenn wir wieder 

 abkiirzend: 



setzen, ganz wie dort mit genûgender Annâherung auch : 



