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des Sciences de Saint-Pétersbourg:. 



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T,.J^, = 0,0003325. J/ 

 = 0,0003726 

 = 0.0003739 . 



also ira Mittel: 



T,J,2= 0,0003597. Jo' 27 



Mit dieser aiu gleichen Tage und fiir eine nicht 

 sehr verschiedene Zenithdistanz der Sonne nahezu als 

 constant zu betraclitenden Vcrhâltnisszahl wurden aus 

 den fiir 90^ und 22'^5 Distanz von der Sonne allein 

 bestiramten M^erthen von T- bezogeu auf t-^J^ die 

 entspreclienden auf ,/„" sicli beziehenden Daten in 

 obiger Tafel berechnet. 



Wiirde die matte Glasplatte bloss von der Sonne 

 Licht empfangen haben und einfach als ein durch Re- 

 flexion und Absorption das durcbgehende Licht schwâ- 

 chender Korper etwa wic das Rauchglas zu betrach- 

 ten sein, so ware in vorstehender Relation 27. 

 Ji^^ Ji 7M setzen und t, = 0,0003597 wiirde dann 

 den Schwilchungs - oder Transparenz - Coefficienten 

 der Glasplatte darstellen. Der Effect des Vorsetzens 

 der niatten Glasplatte wiiro also eine Scliw;xclumg des 

 directen Sonncnlichts bis zu ungefahr ^j-jjL^ seines Be- 

 trags. 



Die matte Glasplatte wurde indessen in Wirklicli- 

 keit nicht bloss von der Sonne, sondern ausserdera 

 noch entsprcchend eincr ihr vorgesetzten Rohre mit 

 Diaphragmen von einer zur Sonne concentrischen Zone 

 des Himmels beleuchtet, deren scheinbarer Halbmesser 

 V = 1 l'^19'war. (Bei den Messungen ira Jahre 1875 

 war die matte Glasplatte stiirker beleuchtet, indera 

 sie, wie die Figur zeigt, damais ganz ara Ende der 

 Rôhre angebracht war, also ausser von der Sonne nahezu 

 von einer Heraisphtlre zerstreutes Licht erapfing; das 

 letztere riihrte zura Tlieil voni Himmel, zum Theil von 

 der Erdoberflache lier und erschien daher nicht ge- 

 nau definirbar; daher die vorliegende Abtinderung). 

 Heissen wir 9 den Winkel, unter dem irgend eine 

 Stelle dieser Zone voni Centrura der Sonne aus er- 

 scheint und / die Intensitàt des diffusen Himracls- 

 lichts daselbst (bezogen auf die Fliicheneinheit), t\ den 

 schcinbaren Halbmesser der Sonne, endlichTîden Ra- 

 dius einer Kugel, auf welche wir die Sonne und den 

 Hiramel projicirt denken, so ist das von der fraglichcn 

 Kugelzone der Einlieit der Fliiche unserer matten 

 Glasplatte zugesandte Licht: 



J^ --= 2tc7?- I i sin cp cos 



wenn wir i je in concentrischen Kreisen ura die Sonne 

 als constant betrachten oder dafiir jeweilen den raitt- 

 lern Werth der verschiedenen Litensitâten in einem 

 solchen Kreise setzen. Die directe Vergleichung des 

 Lichts der Himmelsstellen um die Sonne mit dem der 

 letztern selbst nach unserm obigen Verfahren wird er- 

 lauben i als Function von 9 zu bestiraracn. Nehmeu 

 wir inzwischen an, die ganze hier in Betracht kom- 

 mende Kugelzone sei gleichraâssig erleuchtet und be- 

 zeichnen demgeraass die durchschnittlich von der Ein- 

 heit der Fliiche dersclben ausgesandte Lichtnienge mit 

 i., so kommt: 



Jj' = i, . TzR" (sin^?; — sin'i',). 



Die Messungen nach der oben erwâhnten Méthode 

 geben uns aber nicht unmittelbhr i^, sondern die von 

 einer. der scheinbaren Sonne an Grosse gleichen Flâche 

 des Himmels ausgestrahlte Lichtraeuge T" als Bruch- 

 theil a der Intensitiit J^^ der ganzen Sonne. Es ist 

 sorait: ■ • 



rpi 



7tR2 sin''« , 



TzR^ sin^ 



also auch : 



J_- = a .( -^^ 1 . UçT. 



Angenaliert ist deranach die der Fliicheneinheit der 

 maiten Glasplatte zugestrahlte Lichtnienge: 



und folglich die Erleuchtung J^ eines Stiickes der- 

 selben, das voni Auge des Beobach'ters in der Entfer- 

 nung p ans betrachtet der scheinbaren Sonne gleicli 

 ist und dem Obigen zufolge bei der Vergleichung mit 

 dem diftusen Himmelslicht in Betracht kommt: 



J,^ = .p^sin^.,[l-.a(|S;-l)].J„^ 



Dièses Licht wird aber von der matten Glasplatte 

 durch Diffusion nach allen Seiteu wie von einem Selbst- 

 leuchter ausgesendet, so dass es sich nach einer be- 

 stiramten Zeit, wenn kein Verlust durch Absorption 

 stattfiudet, auf der Oberfliiche einer Kugel um die be- 

 treffende Glasplattenstelle als Centrura befindet. 



Nehinen wir als Radius dieser Kugel die Entfernung 

 p des beobachtenden Auges von der Glasplatte an und 



^^■' 



