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des Sciences de Saint -Péferabourgr. 



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leichter der Schieber und je steifer die Feder ist; ^ ist 

 nahezu gleicli 1 odcr kann dazu gebracht werdeii, und 

 ausserdem (sin/i — fcoah) ciu Bruch. Die IVaglichen 

 Grôssen koiinen desshalb als von derselbcn Ordnung 

 angeselin werdcn wie ^. 



In der Gleiclmng (13) sind nun a,,, jB,, und a als 

 bekannt zu betraditen, und die Gleichung wiire folg- 

 lich nacli ^ aufzulôsen. Benutzt man dazu die Reilie: 



Arc sin m == m 



2 3 



so wird bis zu den Gliedern der vierten Grdnung in- 

 clusive : 



f,\^ 1 a3 



1^0 "^ 2 3 



2 3 "2 



2 S' 



Die weitere Auflosung dieser Gleicliung wàre , \vie 

 man sieht, niclit gerade leicht, und es wiire desslialb 

 erwiinscht, wenn man sicli crlauben diirfte, aucli die 

 GUeder der dritten Ordnung zu vernachlâssigen und 

 somit eiufach bekâme: 



Dies kann man aucli durcli cinc gecigncte Anordnung 

 des Momentverschlusses erzielen. Man findet namlich, 

 dass, wenn man X nur wenig grôsser genommen hat als 

 a-^-b-+-y^, oder was dasselbe ist, die Verlangerung 

 der Feder so bemisst, dass sic nalie =: wird im Mo- 

 ment, wenn der Spalt das Stralilenbiindel durclisclniei- 

 det, dann die Grôssen (a-H^), (a^n-p,,), a, a,, aile 

 sehr klein werden, da die Grôssen b und ^^^^ jcdenfalls 

 nur wenig Einfluss liaben, wenn a ziemlich gross ge- 

 nommen ist. 



Wenn man daher den Schieber so einrichtet, dass 

 der Spalt das Strahlenbûndel erst gegen den letzten 

 Theil seiner Balin durclisclnieidet, so wird man die 

 obige Anniiherung als begriindct ansehn kônncn und 

 folglich zur Bestimmung von b die Gleichung 



benutzen. Dann bekommt man: 



& = 



(14) 



Der Factor 



ist nur eine Function von dem 



Stundenwinkel und kann fiir den Gebrauch leicht in 

 eine Tafel mit dem Stundenwinkel als Argument ge- 

 bracht werden. Fiir die Berechnung einer solchen 



Tome XX. 



Tafel muss man die Grôssen p, Em, X und l kennen; 

 sie konnen sâmmtlicli experimcntell gcfunden werden. 

 Ein zweiter Vortheil, den die oben genannte Ein- 

 richtung des Momentverschlusses gewàhrt, ist auch, 

 dass mit demselben Grad der Genauigkeit aile Punkte 

 des Sonnenbildes gleich lange exponirt werden. In 

 der That verschwiudet dabei y im Ausdrucke fiir "i^ 

 und man bekommt: 



^_ ^ 



Bei einer nur oberflaclilichen Betrachtung der Be- 

 wegung des Momentverschlusses sollte man geneigt 

 sein anzunehmen, dass die Expositionsdauer einfach der 

 Spaltbrcite proportional sei. Obige Gleiclunig zeigt, 

 dass dem nur anniilierungsweise so ist fiir die einzelnen 

 Puncte des Sonnenbildes, wahrend die Gleichung (9) 

 die Expositionszeit fiir das ganze Bild proportional 

 {^ -+- h) giebt, oder 



L~^J ~ Vki . X (1 -H e)" 



Bis jetzt ist angenommen gewesen, dass die cherai- 

 sche Intensitiit des Sonnenlichts fiir aile Stellungen 

 der Sonne zum Horizonte dieselbe sei, nnd dass dem- 

 nach die ziim Herstcllcn einer gleichformigen Expo- 

 sition am Momentverschlusse vorzunehmenden Ànde- 

 rungen nur von den Bewegungsverliàltnissen desselben 

 abliilngen. Dies ist aber nicht der Fall, demi die At- 

 mosplùire iibt auf die chemisch wirksamen wie auf die 

 optisclien Strahlen eine so bedeutende Absorption ans, 

 dass die durch die verschiedenen Zenitlidistanzen be- 

 \\1rkte Verânderung der Dicke der durchstraldten 

 Schicht ganz erhebliche Veranderungen der aktini- 

 schen Kraft der Sonnenstralilen hervorbringt. Dem 

 entsprechend muss daher dem oben gefundenen Aus- 

 drucke fiir die Spaltbreite ein Correctionsfactor zu- 

 gefiigt werden , wodurcli dieser Umstand mit in 

 Reclniung gezogen wird. Setzt man zu diesem Zwecke 

 die cliemische Intensitàt des directen Sonnenlichts im 

 wahren Mittage gleicli \ und bei einem Stundenwinkel 

 t der Sonne gleicli i, so miissen, um in l)eiden Fâllen 

 eine gleicli starke Exposition zu erreichen, die Expo- 

 sitionszeiten und die Intensitiiten cinander umgekehrt 

 proportional sein. Es muss also: 



io{^rcsin(ao-i-^J-Jrcsinao|=i{Jrcsin(a-f-P)-^rcsina| 



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