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Bulletin «1«> l'/lcad^niio Impériale 



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Bifilarmapnotoinetor in K.ocliiiiin« zu bringen res]!. ans 

 dem Résultat zu cliuiiiiiren siiid. Dahei liât iinin iiiir 

 (liese Intensitiitsvariationeu zu berucksiclitificu, wcil 

 (1er Magnet stcts iialir scnkrcclit auf dcni magneti- 

 schen Meridian steht und deshalb die gewôlinlicheu 

 Yariationen des letzteru (Mucii sehr geringen Eintiuss 

 haben. Es sind also in der That die erwâbntcn bciden 

 t'ibelstànde der Gauss'sclien Metliode hier beseitigt. 

 Ein weitcror und nicht unerlieblicher VorMieil der 

 Méthode besteht fei-ner darin, dass die beideu aufein- 

 ander einwirkenden Magnete , wegen der grosseren 

 Empfindlichkeit des Bifilars, zur Hrziehmg gleich gros- 

 ser Ablenkungswinkel, wie beim Unitilar der iibliebeu 

 Méthode, in grossere Entfernung von eiuander als 

 dort gebracht werden konnen, so dass die "VVirkung 

 beider Magnete aufeinander mit grôsserer Siclierheit 

 zu bereclinen ist. 



Endlich kann der Umstand die ueue Méthode auch 

 nur empfehlen, dass bei dem darnach einzurichtenden 

 Instrument die zwei Hiilfsgrussen fur absolute magne- 

 tische Messungen, nilmlicli die Temperaturcoefficienten 

 und die beiden Inductionscoefficienten, ebenfalls ohne 

 Weiteres nach den oben angegebenen sichersten Me- 

 thoden dafur gemessen werden konnen. 



Das Torsionsraoment der Anfhangefaden ist mit 

 genligender Genauigkeit aus den Abmessungen am 

 Bifilar und dem bekannten Elasticitatscoefficienten zu 

 berechnen, dagegen wird es besser sein, das Schwere- 

 moment aus Scliwingungsbeobachtungen am Bitilar 

 abzuleiten , bei denen es in verschiedenen Entfernun- 

 gen von der Drebungsaxe mit Gcwichten belastet war. 

 Dièses Verfahren zur Bestimmung dieser Hauptcon- 

 stanten entspricht dann ganz dem Gauss'schen Ver- 

 fahren zur Ermittlung des Trilgheitsmoments des Mag- 

 nets bei der bisherigen Méthode der Intensitilts- 

 bestimmung. 



Vollstandige Intensitiitsmessungen nach der neuen 

 Méthode sind bisher nocli niclit ausgefiihrt worden, 

 sondern icli liabe mich nur von der Durchfiiiirbarkeit 

 derselben durdi' Vorversuche iiberzeugt. Instrumente 

 zur Anstellung regelmâssigerBeobachtungen nach der- 

 selben, die, mindestens als eine sehr willkommene 

 ControUeder absoluten Messungen nach der l)islierigen 

 Méthode werden dicnen konnen , sind gegenwiirtig in 

 Construction begriffen. 



Zum Scbluss theile icb die End-F(»rmeln fttr die ini 

 Vorigen (^rwahnten neuen Methoden mit: 



l". Das Torsionsnioment der beiden Aut'hangefaden 

 des Bitilars zusamnien ist genaii geuug gegeben durch: 



2 -p* £ ;iri'. z 



wenu ,f den Radius der Faden. l ihre Lange in Milli- 

 metern , e den Elasticitiitscoefficient ilirer Substanz 

 ~ als z. B. fiir Stahl 18.10-', fiir Cocon-Seide 861.10» 

 (Millimeter. Milligramme) — endlich z den Torsions- 

 winkel i-epr;isentirt. 



2°. "Wcnn man der Kiirze halber : 



4?„ 



Z),, und 



8 Ttp" e_ 



setzt, wo G das an den Faden hiingende Gewicht in 

 Milligrammen, à^ ihre untere und d^ ihre obère Ent- 

 fernung, endlich l^ ihre Lange in Millimetern je bei 0"" 

 darstellen, so erhâlt man statt der bisherigen Glei- 

 chung fiir die transversale Lage des Magneten 

 bei 0': ^ .,,,, 



imd statt der bisherigen Relationen zwischen dem so- 

 genannten Torsionswinkel z und den Schwin- 

 gungsdauern des Magnets 7\ bei normalcr, T^ 

 bei verkehrter und T„ bei transversaler Lage, 

 namlich : 



amz 



T/ -+- T^-' 



und 





T..'I\ 



mit Beriicksichtigung der Torsion der .A uf hangefaden 

 und der Induction des Erdmaguetismus folgende ge- 

 uauere Ausdriicke: 



sin z ■= 



î'.^)[i-^(i-^)J 



ta« ~Jl 



i;==2;.ï;ji4(vW)S-[Î(-v'Vt(i--:;^)] 



^ — nmg^z 



WO: // die horizontale Componente des Erdmagne- 

 tismus. 

 Mn das magnetische Moment des Magnets bei 0. 

 v' den Inductionscoefficienten des Magnets bei 



VerstiLrkung und 

 v" denjenigen bei Schwiichung seines Magnetis- 

 mus durcli Induction 



