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de» Scieiioe» de $4aiiit-P^tersbour^. 



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ten gewolinlicli befolgte Méthode von Lamont") ist 

 so unsicher, dass sie mir liei wenig variirten Umstan- 

 den Werthe lieferte, von donen der eine doppelt so 

 gross als der andero wnr, und nocli viol unsiclierer 

 erscheint seine Metliode /.nv Bestinnuung des Verliillt- 

 nisses der beiderlei Coefficienten. Die Méthode von 

 W. Weber*) aber giebt niir das Mittel beider Coef- 

 ficienten und ist in der Ausfiihrung selir unistàndlicb. 



Der Vorzug der nenen Méthode besteht hauptsàch- 

 lich darin, dass dabei nicht die gegenseitige Einwir- 

 kung zweier nahen Magnete, der sich nur angenâhert 

 berechnen liisst, in's Spiel komnit und dass man nui- 

 mit einem einzigen Instrument zu operiren hat. 



4°. Derselbe Vorzug kommt auch der von niir friilier 

 scbou angegebenen Metliode zu, mit dem Bifilarmagne- 

 tometer den Temperaturcuefficienten der Magnete 

 zu bestimmen"). 



Ich habe dieselbe indesseu erst im letzten Sommer 

 im Observatorium in Pawlowsk nach Beseitigung der 

 erwàhnten Zweifel au der Tauglicbkeit des Bitilars 

 tlberhaupt, zur Ausfiihrung gebracht und dabei Ge- 

 legenheit gehabt, mich von der Schiirfe der Méthode 

 zu ilberzeugen. 



5°. Die gegenwartig allgemein iibliche Gauss'sche 

 Méthode zur absoluten Bestimmung der Horizontal- 

 Intensitat des Erdmagnetismus**) setzt sich aus zweier- 

 lei Messungen zusammen, nilmlich der Ermittelung 

 der Schwingungsdauer eines unifilar aufgehangten Mag- 

 nats unter dem Einfluss des Erdmagnetisnius und so- 

 dami der Beobachtung von Ablenkungen aus dem mag- 

 netischen Meridiau, welche er aus bestimmter Ent- 

 fernung an einem andern unifilar aufgehangten Magnet 

 hervorbringt. Sie leidet dcmgemâss an zwei kleinen 

 Ûbelstanden. Die Bestimmung der Schwingungsdauer 

 nimmt, wenu sie genau sein soll, eine langere Zeit 

 C/ç, bis 1 Stunde) in Anspruch, und docli konnen die 

 wahreud dieser Zeit erfolgenden Variationen der In- 

 tensitat nicht wohl in Rechnung gebracht werden, 

 sondern man muss sich mit der Annahme begniigen, 



5) Lamout, Ilandbuch des Ei-dmagnetismus. Berlin 1849. S. 151. 



(î) W. Weber, Componenten der erdmagnet. Kraft in (îottingeu. 

 Abhandlungon der Gesellschaft der Wissensch. zu Giittingeu. Bd. VI. 

 Math. Classe. S. 5. 1854. 



7) Wild, tJber die Bestimmung des Temperatur-Coeftirienten 

 von Stahlmagneten. Dièses Bulletin T. XIX p. 20. 



8) Gauss, intensitas vis niagnetieae terrestris ad niensuram ab- 

 solutam revocata. Gottingae 1833. 



dass die erhaltene Schwingungsdauer dem ungefâhreu 

 Mittel der Horizontalintensitât wahrtMui dièses Zeit- 

 intervalls entsprechc Bei der Beobachtung der Ab- 

 lenkungen sodann bat man zur Réduction der unmit- 

 telbar abgelesenen Winkel sowohl die Variationen der 

 Declination als auch die der Horizontal -Intensitât zu 

 beriicksichtigeu , was die Fehlerquellen nothwendig 

 vermehrt. 



Da nach dem Vorigen die dem Bitilarmagnetometer 

 anhaftenden Unsicherheiten als beseitigt zu betrachten 

 sind, so schien es mir eines Versuchs werth, dièses 

 Instrument auch zur absoluten Messung der Ho- 

 rizontal-Intensitat herbeiznzielien. Ich biu so zu 

 folgender neuen Méthode der Bestimmung der letzteni 

 Grosse gelangt. 



Es seien analog wie bei den Ablenknngsbeobacli- 

 tnngen der Gauss'schen Méthode zwei Magnete mit 

 den magnetischen Momenten M und M' gegeben, wel- 

 che sich abwechselnd in genau fixirter Lage in ein bi- 

 filar aufgehângtes Schiffchen einlegen lassen. Man lege 

 zuerst den Magnet M in das Schiffchen, bringe ihn in 

 der iiblichen Weise in die transversale Lage (senkreclit 

 zum magnetischen Meridiau) und lèse am Torsions- 

 kreis den sogen. Torsionswinkel z ab. 



Darauf werde der Magnet M' in's Schiffchen ge- 

 legt, der Magnet M in den magnetischen Meridiau 

 durch die Drehungsaxe des Bitilars seitwârts in be- 

 stimmte Entfernung hingelegt, der Magnet M' durch 

 Drehen am Torsionskreis seinerseits in die transver- 

 sale Lage gebracht und der neue Torsionswinkel z^ 

 abgelesen. 



Kehrt man bierauf den Magnet 31 um 180'' um, so 

 dass er jetzt mit dem Nordpol nach Siiden zeigt, wenn 

 er vorher nach Norden gewendet war, so erhalt mau 

 einen dritten Torsionswinkel z^, nacbdem der Magnet 

 M^ wieder in die transversale Lage gebracht worden ist. 



Aus den 3, dièse Gleichgewichtslageu reprasenti- 

 renden Gleichungen lassen sich aile unbekannten Grôs- 

 sen eliminiren, so dass ausser, durch Rechnung oder 

 auf empirichem Wege ein fiir aile Maie zu bestimmen- 

 den Constanten in der Schlussgleichung nur die, durch 

 die jeweilige Beobachtung gegebenen 3 Torsionswinkel 

 z, z^ und 2^2 iihrig bleiben, wàhrend die Intensitàts- 

 ânderungen, welche allenfalls von der einen zur andern 

 Ablesung der letztern erfolgt sind, ganz scharf ver- 

 mittelst gleichzeitiger Ablesungen an einem Variations- 



