461 



des Sciences de Saint -t'étershourij;. 



462 



sollte. Nach Vertauscliung des Messingstabs mit dem 

 Magneten und Feststellung des untern Endes des 

 freien Drahtes wurde jetzt der ganze Apparat in eine 

 solche Lage gebracht, dass die Axe der Rôhren hori- 

 zontal im magnetischen Meridian lag und der Magnet 

 in seinem Gehâuse, von den beiden Drahten gehaltcn, 

 frei schwebte nnd um dieselben wie um eine horizon- 

 tale Axe in einer Vertical-Ebene senkrecht auf dem 

 magnetischen Meridian sich drehen konnte. Den 

 Schwerpunkt des Magneten mit seiner Hiilse regulirte 

 man endlich so, dass der letztere mit seiner Axe ho- 

 rizontal zu liegen kam und dabei also auch keine Tor- 

 sion der Dràhte stattfand. 



Das Messing-Gehâuse wurde schliesslich ringsum 

 verschlossen, und nur auf der Seite unmittelbar vor 

 dem Spiegel eine Ôffnung gelassen, um durch dièse 

 mit Fernrohr und Scale die Stellung des letztern beob- 

 aehteu zu konnen. Seitlich sind noch zwci Thermo- 

 meter zur Bestimmung der Temperatur des Magneten 

 in die Wand des Gehâuses so cingesetzt, dass ihre 

 Gelasse ganz nahe an den Magneten herankommen. 



Das Vertikal-Magnetometer wurde vorlâufig im 

 mittlern Saale unsers magnetischen Observatoriums in 

 ungcfâhr 2"' Entfernung von dem Wag-Magnetometer 

 des Adie'schen Magnetographen aufgestellt und ist 

 seit den 1. Januar 1872 regelmassig tâglich 3 Maie 

 von den Beobachtern gleichzeitig mit den iibrigen 

 magnetischen Instrumenten abgelesen worden. Da sich 

 hierbci bald eine zu geringe Empfindlichkeit der ge- 

 nannten zwei Instrumente fur die Vertikal-Intensitât 

 ergab, so wurde sie am 25. Januar, bei beiden durch 

 Erhôhung des Schwerpunktes bedeutend vermehrt. 



Seither ist an denselben keine weitere Veranderung 

 erfolgt. Der Ausschlag geschieht bei der Lloyd'schen 

 Wage sowohl wie bei dem neuen Vertikal-Magneto- 

 meter in der Art, dass eine Vergrosscrung der abge- 

 lesenen Scalentheilc ciner Vermehrung der Vertical- 

 [ntensitàt entspricht. 



Elic wir die Resultate dieser Beobachtungen be- 

 trachteu und vergleichen, wcrdc ich ganz kurz die 

 Théorie des neuen Instruments und die darauf sich 

 stiïtzenden Methoden zur Bestimmung des Werthcs 

 der Scalenthcile desselben entwickeln. 



Es sei M das magnetische Moment des Magnetsta- 

 bes, G sein Gewicht, X die Entfernung des Schwer- 

 punktes von der Drehungsaxe und 7 der Winkel, wel- 



chen die Verbindungslinie beider mit dem Nordcndc 

 der magnetischen Axe des Stabes einschliesst, endlich 

 V die vertikale Componcnte der erdmagnetischen 

 Kraft, so hat man, wenn der Magnet unserer Voraus- 

 setzung gemàss in der auf dem magnetischen Meridian 

 senkrechten Yertikalebenc sich bcwegt und bei hori- 

 zontaler Stellung desselben die Torsion der Drahte 

 Null ist, fiir die Horizontal -Lage die Gleichgewichts- 

 bedingung : 



1) MV=Glcosf, 



und bei einer Neigung des Nordpols der Magnetnadel 

 um (3 unter den Horizont : 



2) MF.cosp = GXcos(Y-»-P)-+-.Df3, 



wo D die in beiden Drahten zusammen durch Drchung 

 um die Winkeleinheit entwickelte Torsionskraft dar- 

 stellt. 



Differentirt man die Gleichung 2., nach den Varia- 

 belu V und 0, so kommt: 



Mcos^dV— MVsinp.d$ = 

 = — Gl sin (7 + p).^ + B. <$. 



Die Division dieser Gleichung durch 2., giebt uns 

 die gesuchte, einer "Winkel-Drehung d$ des Magnet- 

 stabes entsprechende Ânderung dV der Vcrtical-In- 

 tcnsitàt in Bruchtheilen der letztern, namlich : 



dV 1 . D — GX sin (y -h p) \ 70 



Nehmen wir an, dass wir bei diesen Beobachtungen 

 von der Horizontalstellung des Magneten als norma- 

 ler Lage ausgehen, also in der vorigen Gleichung: 

 $ = setzen konnen, so vereinfacht sich dicselbe zu: 



3) Ç = ^.^ = (-tang. T -^^)#. 



Da die Grôssen X uud 7 nichl unmittelbar zu'be- 

 stimmen sind, so ist die; Constante A empirisch zu er- 

 mitteln. 



Heissen wir Tdie vom Einfluss der Torsion befreite 

 Schwingungsdaner des Magneten, wenn dcrselbe um 

 den magnetischen Meridian in einer Horizontalebcne 

 sich bewegt, so hat man die Bedingungsgleichung: 



TZ*N 



MH= 



J2 I 



wo // die horizontale Componcnte des Erdmagnetis- 

 mus und N das Tragheitsmomcnt des Magneten dar- 

 stellen. Unter Beriicksichtigung aber der Relation: 



