130 AANHANGSEL. 



Dit geeft in den bovengenoemden ring 



Q do dö . 2 TT ü sin y . - i (ï2 0)2 iï2 „2 sin2 6 1= %to2 /72„4 siu^ddodd . 

 ^ f» 4 2 ^ 



Integreeren wij dit over den geheelen bol, dan vinden wij de 

 nitdrukking (15) terug. 



3. (§ 19). Wij beschouwen een atoom, bestaande uit een kern 

 die wij wegens de groote massa onbewegelijk onderstellen, en 

 een aantal electronen die daarom rondloopen. Den oo^-sprong 

 van een rechthoekig coördinatenstelsel plaatsen wij in de kern. 



Is er geen magnetisch veld, dan heeft men voor elk electron 

 bewegingsvergelijkingen van den vorm 



mx=^ X , m y := )' , VI s =: Z [16) 



waarin A", }', Z de componenten van de kracht zijn, die liet 

 van de kern en van de andere electronen ondervindt. 



Laten wij nu onderstellen dat er een magnetisch veld is, 

 waarvan de intensiteit geleidelijk van nul af tot zeker bedrag 

 aangroeit. Dan komen bij de zooeven genoemde kracht nog twee 

 andere. Vooreerst de in stelling III van § 6 genoemde. De com- 

 ponenten daarvan zijn, daar wij geen onderscheid tusschen H en 

 B behoeven te maken, 



e iy H, — zW ,) , e (z H.. - 'x H.) , e [x H, — y H,) . 



Ten tweede een kracht die uit de verandering van H voort- 

 vloeit, en door Stelling II bepaald wordt. Gemakshalve nemen 

 wij aan dat op elk oogenblik het veld symmetrisch is rondom 

 de door O gaande magnetische krachtlijn, die wij recht onder- 

 stellen. De lijnen langs welke de in de stelling genoemde elec- 

 trische kracht werkt zijn dan cirkels om die krachtlijn door O. 

 Nemen wij voor een oogenblik aan dat deze lijn de richting der 

 Z-as heeft, en beschouwen wij een cirkel met den zeer kleinen 

 straal r rondom O in het xy-\\ixk; de positieve richting daar- 

 langs passé bij de Z-as. De magnetische inductie door het 

 oppervlak o van dien cirkel is /rr'-H^, en de vermindering daar- 

 van i)er tijdseenheid — 7T?--Hr. Dit is dus de in de stelling ge- 

 noemde arbeid der electrische kracbt en daar deze wegens de 

 symmetrie in alle punten van den cirkel even groot is, heeft 



men voor de grootte der electrische kracht — r H; en voor 



