AANHANGSEL. 127 



geheele oppervlak worden uitgestrekt. De uitdrukking gaat over in 



^[-MndO, (3) 



als M,t de volgens . ?i gerichte component van de magnetisatie 

 is, en is gelijk aan den potentiaal veroorzaakt door een over 

 het oppervlak verdeeld agens met vlaktedichtheid Mn- 

 Verder krijgen wij nog de ruimte integraal: 



die gelijk is aan den potentiaal veroorzaakt door eene lading 

 gegeven door (2). 



2. (§ 13). Zij 10 de omwentelingssnelheid van den bol, en ir 

 het specifiek geleidingsvermogen van het materiaal, waarvoor 

 wij ,u =: 1 onderstellen. Men ziet gemakkelijk in dat de inductie- 

 stroomen, die in den bol tengevolge van de wenteling ontstaan, 

 evenredig zullen zijn aan aojH. Deze inductiestroomen zullen 

 aanleiding geven tot magnetische krachten die eveneens even- 

 redig zijn aan acoH. Hierdoor wordt het magnetisch veld ge- 

 wijzigd, hetgeen eene wijziging in de inductiestroomen medebrengt. 

 Deze wijziging is intusschen evenredig aan {a w)'^. Wij zullen a co 

 zoo klein onderstellen, dat wij met deze wijziging in het mag- 

 netisch veld bij de berekening der inductiestroomen geen reke- 

 ning behoeven te houden. Dan is dus overal 



H,=0,H,=:iï,H,=0 (5) 



De componenten van de snelheid van een punt in den bol zijn 

 yx=0 ,yy = — aiz,y^=coy (6) 



en hieruit volgt blijkens (7) dat in dat punt eene electrische 

 kracht werkt in de richting van de X-as: 



— coy H , 



Tengevolge van de werking van deze electrische kracht zullen 

 er zich electrische ladingen op het oppervlak van den bol op- 

 hoopen. Stel den potentiaal, die aan deze ladingen te danken 

 is q). Dan zijn de componenten van de electrische kracht E : 



E^=.-coyH- — 



Ey = -l^ , (7) 



" dy ' 



F — _ L* 



