126 



AANHANGSEL. 



'' = 4-Js6)-™(^-^''' + - 



iy \r ) 



'" (y—>jp) + 



+ 1,0^) ^-(-^.)| 



De hierin voorkomende sommen zijn niet anders dan de compo- 

 nenten van het magnetische moment M van het hchaam, zoodat, 

 als wij daarvoor schrijven nix, nfl,y, m^, 



11 ^ /1\ , ^ /1\ , B 





(1) 



4 TT I ■■■•' ^x \r J ' '"l ^y \r } ' "^ B, 



wordt. 



Wij kunnen nu gemakkelijk tot het geval van een gemagne- 

 tiseerd lichaam van eindige uitge- 

 strektheid overgaan. Wij verdeelen 

 het in volume-elementen dx dy 

 d z (Fig. 35) en stellen de magne- 

 tisatie of het magnetisch moment 

 per volumeeenheid door M , de 

 componenten daarvan door M^-, 

 NI;/ , Mz voor. De componenten van 

 het moment van het volumeele- 

 ment dx dy dz zijn dan Mj dx 

 dy dz, enz. Vervangt men in (1) m., , enz., door deze uitdruk- 

 kingen, dan krijgt men den potentiaal dien één volumeelement 

 in O ten gevolge heeft; om den potentiaal te vinden, dien het 

 geheele lichaam daar teweegbrengt, en waarvoor wij nu V 

 schrijven, moeten wij dan nog over de geheele uitgestrektheid 

 van het lichaam integreeren. Derhalve : 



Integreeren wij den term W^- v . ( ) (^•*" dy dz partieel naar.r, 



den volgenden naar ij, den derden naar z, dan leveren de ge- 

 integreerde termen te zamen 



Fig. 35. 



, I ( Mr cos {Il , x) + M V cos {n , ij) f M; cos (u ,z)\ dO . 

 [ 71 J r I " ) 



(2) 



Daarin stelt d O een element van het oppervlak voor, en ?ide naar 

 buiten getrokken normaal; (?i, x), {n,y), {n,z) zijn de hoeken die 

 deze met de coördinaatassen maakt en de integratie moet over het 



