94 HET MAGNETIME. 



H(iB (18) 



Deze uitdrukking is te vergelijken met dergelijke uitdrukkingen 

 die wij in de thermodynamica ontmoeten, zooals de arbeid om 

 een draad uit te rekken: Pdl; of een gas samen te drukken: 

 — p dv . 



Zij vormt den grondslag van de thermodynamisclie theorie 

 der magnetische verschijnselen. Men kan er de hoeveelheid 

 warmte uit afleiden, die in een lichaam met hysteresis bij het 

 doorloopen van een magnetischen cyclus ontwikkeld w^ordt. 



In het eenvoudige geval dat in 



B = u H 



Il constant is, gaat (18) over in 



uHdH, 



en vinden wij voor het magnetische arbeidsvermogen per volume- 

 eenheid 



Y,«H2 (19) 



Men komt zoo tot de conclusie dat zich in elk lichaam dat 

 gemagnetiseerd is, magnetisch arbeidsvermogen bevindt. Maar 

 ook daarbuiten, overal waar het magnetische veld zich uitstrekt, 

 is arbeidsvermogen. Is dan ,it =: 1 , dan bedraagt het magnetisch 



arbeidsvermogen — H- per volume-eenheid. Zoo bevindt zich 



ook eene door deze formule bepaalde hoeveelheid magnetisch 

 arbeidsvermogen in het veld van het aardmagnetisme. 



Men kan zich de vraag stellen : hoeveel arbeidsvermogen be- 

 vindt zich in het veld van een staalmagneet, of in dat van een 

 geleiddraad, waarin een stroom loopt? 



Ook al wil men niet van een aether als drager van dat veld 

 spreken, dat arbeidsvermogen is er in ieder geval. 



Betreflende den aard van het magnetisch arbeidsvermogen 

 lieeft men zich wel voorgesteld, dat het zou zijn kinetische 

 energie, eigen aan verborgen bewegingen in het magnetische 

 veld. Men heeft zich zelfs wel bediend van het beeld van een 

 stelsel van tandraderen, om de aanwezigheid van dat magnetisch 

 arbeidsvermogen in het veld te illustreeren. 



