176 SYSTEMEN MET MEERDERE ELEKTRONEN. [§ 28*. 



{M. is het moment van hoeveelheid van beweging van het sj'steem 

 om de z-as). Beschrijft men dus de bewegingen met de variabelen 

 X Y Z U V W, dan worden de vergelijkingen dezelfde als die 

 welke gelden voor de variabelen xyzuvw bij afwezigheid van 

 het magnetisch veld, wat een bekend resultaat is. De quanten- 

 voorwaarden voor de bewegingen in het magnetisch veld, be- 

 schreven met eerstgenoemde variabelen, zullen dus ook dezelfde 

 zijn als die voor de bewegingen buiten het veld, beschreven met 

 het tweede stel variabelen. Als extra quantenvoorwaarde zal men 

 nu echter nog moeten aannemen dat het moment van hoeveel- 

 heid van beweging M^ om de 2-as (welke de richting van het 

 veld aangeeft) gelijk is aan een geheel veelvoud van hl^n (in de 

 gewone eenheden uitgedrukt). 



Heeft men dus voor het sj-'steem bij afwezigheid van een 

 magnetisch veld verschillende quantenbewegingen gevonden met 

 energieën: E\, E-i, E^, . . . . , dan vindt men bij aanwezigheid 

 van het veld dezelfde bewegingen gekombineerd met een een- 

 parige rotatie om de veldrichting. Bij deze bewegingen heeft 



K{X VZ U V W) de waarden Ex, E-., E-^, ; de energie van 



het systeem is dus: 



E=H=K+y M. = El + n '^ 



I 



De invloed van het magnetisch veld op de spektraallijnen is 

 dus, bij de gebruikte graad van nauwkeurigheid, dezelfde als 

 l)ij het waterstof-atoom, zoodat ook hier geen middel schijnt te 

 zijn om het anomale ZEEMAN-effekt te verklaren. 



4) Voor chemische beschouwingen in verband met deze model- 

 len wordt verwezen naar het artikel van \"E(iAi;i).] 



