§ 21.] OP DE nEWEGlXG VAX KEN ENKEL ET.EKTKON. 1 1 .', 



nemen, terwijl men voor de quantenvoorwaarden denzelfden 

 vorm behoudt, dan blijken de bier ingevoerde intensiteits- 

 konstanten Pi^P,,!'.. niet in de in § 17, A voor de elliptische 

 beweging ingevoerde grootheden over te gaan. Slechts is de som 

 dezer 'drie grootheden in beide gevallen dezelfde, t-erwijl boven- 

 dien de Po's met elkaar overeenstemmen, zoo mfn in beide 

 gevallen dezelfde richting tot 2-as gekozen heeft, ij 

 Deze kwestie hangt samen met de volgende: 

 Men kan het SïAKK-effekt opvatten als een storing van de 

 gewone Ki:PLER-beweging. Drukt men de funktie van Hamilton 

 uit in de elementen van Delaunay (§ 17, B), dan heeft ze 

 den vorm : 



+ S* Bi: (Pi P2 Pr^) sin (Q2 + /^ Qi; 1 (68; 



In den Iioofdterm komt P2 niet voor, zoodat de middelbare 

 beweging van Q2 in eerste benadering nul is (hetzelfde geldt 

 voor Q.'i, doch deze variabele komt niet voor in de storingstermen). 

 Men heeft hier dus dezelfde moeilijkheid als in § 20, II. Voor 

 . banen van kleine excentriciteit en kleine helling kan men het 

 probleem behandelen door de transformatie van Poincaré uit 

 te voeren 2) : 



^■'1 = Pi ; Il = 1/ '2(Pi - P2 j cos rQs - Qs; ; h= \/2i?cy-??^cos%] 



u'i == Q, -r Qo 4- Q.,: r,^=: \X2(F^'-P^) .sinrQo4-Qo;; 7; 2- I/2XP2 - P^J-sinQoj 



waardoor H overgaat in: Cde ontwikkeling is afgebroken bij 

 termen van den tweeden graad in §1 7,1 I2 V2)' 



rae^E'- E a:>i r3 , 



-2* C',.ra>, Il ^1 1,^-2)1^!'"/. 7.1 1 (70) 



Om de energie tot op termen van de eerste orde in E te l^e- 

 Ijalen behoeft men slechts rekening te houden met den term 



van deze reeks welke wi niet bevat : — 1^ ■ , ^h Vi — ?2 ^1 ) -- • • • 



«j Vergelijk ook .^ l.S, bl. h?,. 



*i H. PuiNX-ARÉ, Mécani'^oe Céleste I, p. 3<); II. p. "iT. 



