§ 36.] THEORIE VAN P.OHR IX VERBAND STAAN. 217 



is), zal men in vergelijking (ƒ") liet tweede lid, als zijnde klein 

 van de tweede orde t.o.v. het eerste, mogen verwaarloozen ; men 

 heeft dus: 



x=Co cos{stï-eo) ig) 



De vergelijking (c) gaat dus over in {b), zoo men ,u C'o := .1 

 neemt. 



Stel dat men nu de vergelijkingen (e) geheel heeft opgelost, ' 

 dan zal men voor iedere koordinaat qk een uitdrukki^ig vinden 

 van den vorm : 



qk — A* h Co cos {S t-\- ëo) + 2: i^ki d cos [to; t~{-£i) . . . {Jl) 



i 



De eerste term in het tweede lid stelt voor de gedwongen 

 trilling; de termen van de som zijn de vrije trillingen van het 

 beschouwde sj^steem (1). Vat men echter het residteerende systeem 

 in het oog, waarvan (g) en (h) tezamen de oplossing vormen, dan zijn 

 natuurlijk alle trillingen als vrije op te vatten. ■ — De konstanten 

 Co, Cl, 0-2, ... Cf zijn de amplituden der trillingen. Voert men 

 als hoekvariabelen in : 



QQ=st + ëo ) ,. 



Q- == 0Jit-\- ëi\ 



dan kan men de quantenvoorwaarden opstellen volgens de for- 

 mule : 



Voor de Qi heeft men : 



2 TT 



o 

 voor (^0 bij verwaarloozing van {fi C'o)^ 



2 ;c 



ƒ 



• d C 

 d Qr, . ;l' ^z-yr = /r S C',^ ^^ ïto ^^ i'>n) 



O 



Bij verwaarloozing van /<" ])lijken dus de beide groepen van 

 quantenvoorwaarden geheel onafhankelijk van elkaar te zijn. 



