§ 36.] THEORIE VAN BOHR IN VERBAND STAaN. 221 



die fle waterstof zelf kan uitzenden i) ; hier vindt ook absorbtie 

 plaats -). 



De dispersie kan in de omgeving van de lijn H,, voorgesteld 

 worden door de fornnile: 



/' = ."o+ r^V')- • • • ^27) 



Deze formule heeft dus een singulariteit voor : 



frequentie . van het invallende licht (w,. )= frequentie van 

 de Ujn iZ, . - (28) 



^"olgens de theorie van Bohr wordt de frequentie van de lijn 

 Hfi bepaald door het verschil in energie tusschen twee quanten- 

 bewegingen van het waterstof-atoom ; in de eene is de inten- 

 siteitskonstante pj = 3 . /i/2 n ; in de andere is Pi =: 2 . /i/2 n . De 

 formule voor de frequentie van H^, luidt: 



4 TT^m e^ /l 



r^X2^--p)^> (2^) 



Aan den anderen kant vindt men voor de frequenties w/. van 

 de kleine trillingen om een stationnaire elliptische l)eweging, 

 waarvoor Pi = a . /t/2 n is : 



_ 8 ttS TO e4 



Voor geen enkele waarde van k of n is een frequentie m^ gelijk 

 aan w,,. 



De anomale dispersie in de omgeving der lijn H„ kan dus niet 

 door de theorie van Debye en Sommkrfeld verklaard worden. 



') Zie voor literatuur over anomale dispersie ia de nabijheid van spektraallijnen : 

 H. M. Konen, Das Leuchten der Gase und Diimpfe (Braunscliweig 1913), y. ;30G. 

 Speciaal voor Wafer.siof: R. L\L)ENBUR(i, Pliys. Zeiischr. 12, p. 10, lltll. 



Over anomale dispersie in Natriunidamp in de buurt der /-'-lijnon: o. a. 1). 

 RosciiDESTWENSKY, Ann d. Phys. 39, p. .'307, 1012; verder vele ouderzoekiiigeu 

 van R. W. Wood (Physical Opties). 



-) Cf boven bl. Sd, 2), waar ook eitaten opgegeven zijn. 



=•) Voor de lijn H .j geldt een dergelijke formule; de konstante /) is bij // .j 

 ca. 10 maal kleiner dan bij //„ (Pt. Ladenisijrh, ]. c). 



»l Zie § 17, bl. 82, 83. 



