82 



HET MAGNETISME. 



Aangezien er in het luchtledige, of, als men wil, in den 



aether nooit sprake is van een mag- 

 netisatie, zoo is dus in den aether: 



B 



H 



(4) 



Hoofdeigenschap der magnetische 

 inductie. Zij is solenoidaal verdeeld, n.1. 

 op dezelfde wijze als de verplaatsing of de snelheid in een 

 onsamendrukbare vloeistof. 



Dit kan ons op gemakkelijke wijze een beeld geven van het 

 beloop der magnetische inductie, zie b.v. Fig. 8 voor een 

 magneetstaaf. In een onsamendrukbare vloeistof kunnen wi.j 



lijnen denken die overal de 



richting hebben van de snel- 



, heid. Die lijnen kunnen wij 



■^;^»^^ — — ^^2>*' vereenigen tot buizen, stroom- 



buizen. Door elke doorsnede 

 van zoo een buis stroomt in 

 gelijke tijden evenveel vloeistof. 

 De snelheid is overal in een 

 stroombuis omgekeerd even- 

 redig aan de loodrechte doorsnede van die buis. 



Evenzoo kunnen wij ons denken inductielijnen, die overal 

 de richting hebben van de magnetische inductie. Verder inductie- 

 buizen. De grootte van de magnetische inductie is dan overal 

 in een inductiebuis omgekeerd evenredig aan de loodrechte door- 

 snede van die buis. 



De solenoidale verdeeling van de magnetische inductie kan 

 als volgt algebraïsch worden uitgedrukt: 

 In het binnenste van een lichaam is 



Fie:. 8. 



div B = O, . . . 

 aan de grens van twee lichamen 1 en 2 is 



B „ 1 = B ,r2 , ■ . . 



(5) 



(6) 



d.w.z, de normale component van de inductie blijft onveranderd 

 bij overgang van het lichaam 1 naar het lichaam 2. 



Denken wij een oppervlak o-, zooals in § 4 genoemd is (Fig. 6). 

 Hebben wij te doen met een vloeistof dan kunnen we spreken 

 van den stroom door dat oppervlak. Evenzoo sj)reken we nu 



