AANHANGSEL 



1 (Bldz. 32). Als in een raolekuul (of atoom) een aantal elec- 

 tronen, elk met de lading e (in electromagnetische maat) rond- 

 loopen, heeft het magnetisch moment van het deeltje de com- 

 ponenten 



-^:^e{yv, — zvy),^2e {z v, — xv^),^:^e {x Vy — yv^) . . (2) 



waarin x ,y ,z de coördinaten van een electron en Vx , Vy , v. zijne 

 snelheidscomponenten voorstellen, terwijl over al de electronen 

 gesommeerd wordt. De sommen zijn onafhankelijk van de keus 

 van den oorsprong van coördinaten, indien, zooals wij zullen 

 onderstellen, i: v^ '= O , ^' Vy := O , ^ Vg =^ O is. 



Is m de massa van een electron, dan heeft men voor de 

 componenten van het moment der hoeveelheid van beweging 

 die aan de zich bewegende electronen eigen is, 



^m{y Vz — zVij) , ^ m {z v^ — x v^) , ^m (.r Vy — y v^-). 



Men ziet dat deze uitdrukkingen zich van de uitdrukkingen 



(i) door den factor onderscheiden. Daar deze verhouding 



voor elk magnetisch deeltje geldt, moet zij ook bestaan tusschen 

 het resulteerende moment van hoeveelheid van beweging voor 

 een lichaam in zijn geheel genomen en het resulteerende mag- 

 netische moment van dat lichaam ; eveneens moet zij bestaan 

 tusschen de gf^ijktijdige veranderingen dier momenten. Der- 

 halve: als het magnetisch moment van een lichaam, op welke 

 wijze dan ook, een verandering /i M ondergaat, dan gaat daar- 



2 TH, 

 mede gepaard een verandering — — /f M van het moment van 



hoeveelheid van beweging. 



