64 



AANHANGSEL. 



K.1? 



3 (Bldz. 49). Theorie van het Starkeffect 



Een electron e loopt om een vast- 

 gehouden kern O (Fig. 17). Dit ge- 

 heel bevindt zich in een homogeen 

 electrisch veld, ter sterkte E. 



De lading van het electron zij 

 — e, die van de kern x e. 



Wij kiezen de as OXinde rich- 

 ting van het electrische veld, O Y 

 loodrecht op OX in het vlak dat 

 gebracht kan worden door e en O X. 

 De hoek tusschen dit vlak en een 

 vast vlak X O Y^, zij qj. 



De potentieele energie van het 

 systeem (= O gesteld voor ?• = oo en 

 X = 0) bedraagt 



fig. 17. 



U= — 



X e^ 



-\-eEx. . . (8) 



Ter berekening van de kinetische energie merken wij op dat 

 als rechthoekige coördinaten kunnen ingevoerd worden x, y cos (f 

 en y sin g. De snelheden zijn dan 



X , y cos qp — y sin <jp. q , y sin q' -\- y cos qp. qp. 

 Hieruit volgt: 



T=-^77i(a;2+^^-h/^'2) 



(9) 



Wij voeren nu nieuwe coördinaten S en »; in, bepaald door 

 de vergelijking 



Hieruit volgt 



2- + i 2/ = -- (I -f i 7/)2. 



.T = y(|2_7/2) , y — ïlj. 



{10) 



(11) 



Wij kunnen hierin | altijd positief kiezen. Uit (11) volgt 

 r=l-(^2J^^2) ^ % — \/r-^x , ii — ±V^r — x. . . 



{12) 



') De hier gevolgde behandeling is grootendeels ontleend aan een college van 

 Prof'. LoRiiNTZ, gegeven in den cursus 1916/17. 



