AANHANGSEL. 73 



Daar de drie stukken in welke wij de kinetische energie (13) 

 verdeeld hebben, niet negatief kunnen zijn, zoo volgt uit de 

 wijze waarop hier de quanta-getallen zijn ingevoerd, dat 7ii , ïio , ns 

 niet negatief kunnen zijn. 



Uit (34) volgt nu volgens den regel van Bohr voor de fre- 

 quentie van het licht dat uitgezonden wordt wanneer het elec- 

 tron van een bewegingstoestand gekenmerkt door de getallen 

 ïii,?io,W;3 overgaat tot een bewegingstoestand gekenmerkt door 

 de getallen n'i , n'o , n'a : 



I 1 11 2n^x'^me^ , 



" ~ h 



^\{ni-n2){7ii-\-?i2-}-ns)-{n\-n'2){n\ + n'2-^n'.,)\^^E{35) 



O I I TT*' X 7/6 6 



Voor E^=0 krijgen wij (met x =: 1) de formule van Balmer 

 terug. Door vergelijking met (50) zien wij dat inderdaad de 

 coëfficiënt ook dezelfde is als bij de afleiding van Bohr. 



Verder wordt door (3-5) het STARK-effect zeer mooi weerge- 

 geven. Door het aanbrengen van het veld E ondergaat het 

 aantal trillingen eene verandering 



o TT^ X m e ( 



. . {36) 

 als l 



Z=^{ni — W2) (ni + n2 + n^ ) — (n'i — n'2 ) (^^'i + n'2. + n'3 ) ) 



De splitsing blijkt dus inderdaad (in eerste benadering) even- 

 redig te zijn met E. Verder is op te merken dat ni en ?i2,resp. 

 n'i en n'o volkomen gelijke rol spelen, zoodat als in een gas op 

 zeker oogenblik een aantal overgangen plaats grijpen met be- 

 paalde waarden van n^ , ^2 , n^ , n'i , n'2 , n'2, , er evenzoo over- 

 gangen zullen zijn, met geen andere verandering in deze ge- 

 tallen dan dat wi en 722, en evenzoo n'i en n'2 met elkaar zijn 

 verwisseld. Op den eersten term in {35), het van E onafhanke- 

 lijke trillingsgetal heeft deze verwisseling geen invloed, maar 

 het teeken van Z wordt er, zonder dat de grootte verandert, 

 door omgekeerd. Derhalve zullen de lijnen telkens paarsgewijze, 

 symmetrisch ten opzichte van de oorspronkelijke, nog niet ge- 

 splitste lijn, optreden. 



