338 MÉTÉOROLOGIE ET PHYSIQUE DU GLOBE 



le fluide est rejeté latéralement en vertu de l'action de la force centrifuge, 

 qui n'est pas équilibrée par une différence de pression suffisante entre 

 le fluide en repos et le centre du tourbillon. 



Dans les tourbillons aériens de Weyher, à mesure qu'on s'écarte des 

 tranches où se meut le moulinet, la vitesse angulaire transmise par le frot- 

 tement du fluide sur lui-même diminue, tandis que la différence de pres- 

 sion entre le centre du tourbillon et le fluide extérieur reste à peu près 

 constante ; on arrive ainsi à une zone où les isobares sont parallèles aux 

 surfaces de niveau dynamiques, dans laquelle, par conséquent, l'effet cen- 

 trifuge est équilibré par la différence de pression vers l'axe. En sécar- 

 tant encore plus, on atteint une région où la vitesse de rotation, dimi- 

 nuant de plus en plus, les isobares sont beaucoup plus concaves que les 

 surfaces de niveau dynamiques, et où il y a mouvement du fluide vers 

 l'axe en même temps que mouvement de rotation. 



L'afflux vers l'axe diminue la concavité des isobares et détruit ainsi 

 l'équilibre vertical entre les régions inférieures et la partie supérieure du 

 tourbillon (c'est-à-dire que la décroissance de pression ne suit plus la 

 loi statique, mais est plus rapide qu'elle ne devrait être eu égard à la den- 

 sité de l'air), ce qui détermine le mouvement ascendant du fluide. 



Comme on le voit, on reconstitue ainsi un tourbillon identique au 

 précédent, seulement le mode de communication du mouvement rotatoire 

 est différent, il est dû au déplacement du fluide par les palettes du mou- 

 linet à la partie supérieure et à l'entraînement des masses voisines par le 

 frottement du fluide en mouvement sur le fluide en repos. 



Dans l'un comme dans l'autre de ces tourbillons, le mouvement de 

 rotation détermine une dénivellation des surfaces de niveau dynamiques 

 et par conséquent une expulsion du fluide en mouvement par la péri- 

 phérie, là où se trouve la vitesse maxima. 



Cette dénivellation des surfaces de niveau entraîne la production d'une 

 dépression vers l'axe et il y a mouvement vers la périphérie, là où la 

 dépression est inférieure à la dénivellation des surfaces de niveau, mou- 

 vement circulaire là où les isobares sont parallèles aux surfaces de niveau 

 dynamiques, et mouvement vers l'axe là où les isobares sont plus dépri- 

 mées que les surfaces de niveau. 



Les tourbillons formés dans un milieu libre sont plus ou moins coniques, 

 la partie la plus évasée étant voisine de la zone motrice, ce qui tient à ce 

 que le mouvement gyratoire des couches inférieures est entretenu par 

 le frottement des couches supérieures; comme d'ailleurs le tourbillon 

 frotte sur le milieu fluide qui l'entoure, la plus grande vitesse angulaire 

 se trouve toujours à une certaine distance des bords du tourbillon et sur 

 des diamètres de plus en plus petits, à mesure qu'on s'éloigne des 

 tranches motrices, soit en montant, soit en descendant. 



