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la partie 01 du côté de la convexité de la surface de séparation, l'ap- 

 pareil sert pour le cas d'un système divergent. 



Enfin, la même théorie de la réfraction de Gauss nous a permis 

 de construire un appareil simple pour l'exposition des effets des 

 lentilles. 



Soit en effet une lentille convergente, par exemple, dont F et F' sont 

 les foyers (lig.2G), X et X les points nodaux, F/*et F'/'' les plans focaux, Gg et 



G'#' les plans situés à une distance double des plans focaux, NP et N'P, 

 les plans principaux. Soient AI un rayon incident, /'le point où il perce 

 le plan focal F ; PB le rayon réfracté correspondant et f' le point où 

 il perce le plan focal F'. On sait : que I et I' sont sur une même paral- 

 lèle à l'axe ; que tout rayon tel que /X sort parallèlement en Nh', et 

 que tout rayon réfracté correspondant à un rayon incident qui passe 

 en /', l'B par conséquent, est parallèle à N li et à /'X ; que de même 

 les trois lignes AI, JiS et X/ sont parallèles. Dès lors, l'hexagone 

 /Il'/'X'X a ses côtés opposés deux à deux égaux et parallèles, il a donc 

 un centre en C à la rencontre de ses diagonales ; la ligne f/" passe donc 

 toujours en ce point C, et y est divisée en parties égales, de plus, tant 

 (jue les points l et 1' s'éloignent peu de l'axe, on peut admettre que //" 

 égale fa distance des plans focaux. Donc une règle mobile autour de C 

 d'une longueur égale à FF' se meut de telle sorte que sur ses extrémités 

 s'appuient constamment les rayons incident et réfracté aboutissant en 

 I et ['. On peut donc construire pour les lentilles un appareil analogue 

 au précédent. 



Pour diverses raisons faciles à saisir, nous avons préféré remplacer 

 la règle //' mobile autour de C par une autre règle gg\ de longueur 

 à peu près double, mobile autour de 0, milieu de XX' et dont les ex- 

 trémités décrivent les plans situés à une distance des plans principaux 

 double de la distance focale, dette substitution, rigoureuse dans le cas 



