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que l'indigo, les sels de cobalt, etc., donnent des résultats inverses. La 

 diffusion dans ce cas résulte de deux effets distincts : une partie de la 

 lumière incidente est absorbée par la couche superficielle du corps et 

 développe une fluorescence, en général isochromatique. L'autre partie 

 éprouve une sorte de réflexion moléculaire qui constitue une véritable 

 diffusion. La polarisation du rayon incident y est conservée ; l'intensité 

 du rayon diffusé et l'orientation du plan de polarisation indiquent un 

 phénomène identique à celui que nous offrent les corps transparents il- 

 luminés. C'est une simple propagation en tout sens du mouvement lu- 

 mineux incident, de telle sorte que suivant une direction donnée, la 

 vibration de l'éther dans le rayon diffusé est toujours la projection du 

 mouvement vibratoire incident. 



Les corps noirs tels que l'oxyde de cuivre, le noir de fumée, etc., dif- 

 fusent le spectre à la manière des corps colorés; mais la fluorescence 

 développée par les rayons incidents est toujours très-faible, et la lumière 

 véritablement diffusée, qui a conservé la polarisation, est relativement 

 intense. L'absence de coloration dans la lumière que diffusent les corps 

 noirs, éclairés par la lumière blanche polarisée, donne aux phénomènes 

 de diffusion une grande netteté, et permet une détermination assez pré- 

 cise de l'intensité et de l'orientation du plan de polarisation des rayons 

 diffusés. Le noir de fumée surtout, déposé par la flamme du gaz sur 

 une surface polie, se prête à des mesures rigoureuses. 



Supposons la plaque enfumée verticale, et éclairons-la par un fais- 

 ceau horizontal de lumière blanche polarisée : soit w, l'angle que fait le 

 rayon diffusé, supposé horizontal, avec le rayon incident; a et C, les 

 angles des plans de polarisation du rayon incident et du rayon diffusé 

 avec les plans verticaux qui contiennent ces rayons. Si l'on admet que 

 le mouvement vibratoire de l'éther dans la lumière diffusée représente 

 la projection du mouvement vibratoire incident, l'intensité I de la lu- 

 mière diffusée a pour expression 



T . 1 — cos- a sin 3 w 

 1 = K 



COS 0) 



et l'angle C doit vérifier la relation, tang a=cosw tang C. Les mesures 

 photométriques et la détermination de l'angle C qui s'obtient avec assez 

 de précision au moyen d'un biquarlz, ont justifié ces conclusions. 



La formule qui détermine l'angle C indique que, dans le cas de 

 io = 90", c'est-à-dire quand l'observateur vise dans une direction^ nor- 

 male au rayon incident, C = 90°, quelle que soit la valeur de a ; mais 

 si en même temps a = 0, l'intensité du rayon diffusé doit être nulle. 

 Dans ce cas particulier, l'œil ne reçoit qu'une lumière neutre due à la 

 fluorescence. C'est le résultat que donne le noir de fumée; il présente 



