A. LALLEMAND. — DIFFUSION LUMINEUSE 201 



alors une teinte jaune, qui prouve une absorption relativement plus 

 forte des rayons violets. 



Quand on opère sur d'autres corps mats, noirs ou colorés, l'angle G 

 déterminé par l'expérience est intérieur à la valeur calculée, tant que 

 w est plus petit que 90°, et d'autant plus faible que a est plus grand. 



D'un autre côté, pour le cas particulier de a =: 0, w = 00°, la pola- 

 risation persiste dans le rayon diffusé, et l'on est ainsi conduit à recon- 

 naître que la diffusion dans la plupart des corps est un phénomène 

 multiple, de telle sorte que la diffusion proprement dite avec ses carac- 

 tères simples, telle qu'elle a été définie plus haut, est toujours compli- 

 quée d'une réflexion. Il ne s'agit pas ici de la réflexion spéculaire, qui 

 s'opère sur une surface polie, considérée comme une surface géomé- 

 trique, mais d'une réflexion régulière sur les facettes que présentent les 

 aspérités superficielles, et qui sont normales a la bissectrice de l'angle 

 formé par le rayon incident et le rayon diffusé. Cette manière d'envi- 

 sager la diffusion est justifiée par l'invariabilité du plan de polarisation 

 de la lumière diffusée, alors que l'on fait varier l'angle suivant lequel 

 la lumière incidente rencontre la surface du corps, depuis l'incidence 

 normale jusqu'à l'incidence presque rasante. 



D'un autre côté, l'angle d'incidence correspondant à la réflexion dif- 

 fuse étant égal à 1/2 w, en augmentant graduellement sa valeur, on 

 atteint l'angle de polarisation maximum. Dans ce cas, le plan de pola- 

 risation du rayon réfléchi se confond avec le plan d'incidence, et l'azi- 

 mut de polarisation du rayon diffusé éprouve des perturbations et des 

 variations extrêmes, qui dépendent des proportions de lumière diffuse 

 et de lumière réfléchie qui composent le rayon diffusé. L'étude d'une 

 lame de verre noir, polie d'un côté et mate de l'autre, fournit à cet 

 égard des résultats instructifs qui viennent tous à l'appui de l'interpré- 

 tation du phénomène de la diffusion dans le sens que je viens d'in- 

 diquer. 



A ce point de vue, il y a deux directions particulières du rayon dif- 

 fusé, qui permettent d'isoler le rayon réfléchi, et aussi le rayon diffusé 

 proprement dit, dans les cas peu nombreux de la réflexion vitreuse pour 

 lesquels les formules de Fresnel sont applicables : c'est lorsque pour 

 a = 0, on a g> = 90°, et 1/2 w égal à l'angle de polarisation maximum. 

 En faisant varier a dans ces deux cas, on pourrait, à l'aide de mesures 

 précises d'azimuts de polarisation, déterminer le rapport des propor- 

 tions de lumière diffusée et réfléchie et en conclure le coefficient de 

 diffusion. Les nombres que j'ai obtenus n'ont pas une exactitude suffi- 

 sante pour que j'aie pu aborder utilement un pareil calcul. J'ai seule- 

 ment constaté que la diffusion proprement dite est le phénomène do- 

 minant dans l'indigo, le bleu de Prusse, le sulfure et le phosphure de 



