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quel (juc si>il leur pnint de départ, nul uih" durée de six à huit joui-s ; le mi- 

 nimum du froid correspond au troisième ou au quatrième jour. Klles peuvent 

 se succéder à très peu d'iiUervalle. Dans ces conditions, les pavs qui peuvent 

 être touchés par les deux perturbations subissent une phase négative de douze 

 à quatorze jours de durée avec deux minium vers le troisième ou le quatrième 

 jour; l'autre, le neuvième ou le dixième jour. Les courants froids soni pro- 

 gressivement refoulés par le courant supeiposé du Gulf-stream et l'Iùirope 

 reprend la marche thermique caractéristique de la phase positive. On suit faci- 

 lement Tévolutiitu de ces pliases en traçant les courbes superposées de Mancel, 

 — de Paris, — du Puy-de-Dôme, — de Biarritz, — de Stornaway — et de 

 Lemherg. 



5'' et 7'' Sections réunies. 



— Séance du 5 août 1893 — 



M. BOUTRON, Pharin., à Chauvigny (Vienne). 



Présentation de deux aérolUhes. 



M. CASALONGA, liig., à Paris. 



Nécessité d'une nouvelle réforme du principe II de thermodynamique cl de l'analyf^e 

 liu cycle qui s'y rattache. — M. D.-A. Casalonga rappelle le principe de Carnet 

 et les hypothèses sur lesquelles il fut fondé. 



L'une de ces hypothèses, d'après laquelle le travail etïectué correspondait à 

 un simple passage de chaleur, fut rectitiée par Clausius; mais il subsiste encore, 

 dans l'énoncé de ce principe, une confusion entre la puissance motrice et le 

 rendement de la chaleur, et la déclaration que ce rendement est indépendant 

 de la nature du corps. 



Examinant ensuite le diagramme classique ABCD qui représente un cycle de 

 Carnot entre deux températures, Tq en A, et T2 en C (Tq > To), M. D.-A. Casa- 

 longa fait la remarque que, dans lanalyse de ce cycle, on n'a pas tenu compte 

 ni de l'aclion extérieure indispensable ni de la chaleur actuelle, ce qui a amené 

 une confusion entre certaine quantité de chaleur. 



Appelant, au point A et de môme au jioinl H : — Tq, la température absolue ; 

 — (Jq, la chaleur actuelle ; — Qi, la quantité de chaleur empruntée à la source 

 entre A et B ; . — puis v,,, la quantité de chaleui' empruntée à Qq, au cours de 

 la délente adiabatiquc entre B et C et transformée en travail, le corps étant 

 alors, en C, descendu à la température T2 ; — Q2 = Qo — 7o. l^i quantité de 

 chaleur actuelle possédée par le corps en C, laquelle se maintient pendant la 

 compression isothermique de C en I); — Q3, la fjuantité de chaleur restituée 

 et versée au réfrigérant, au cours de cette compression ; — enfin 7,,', la quantité 

 de chaleur qui apparaît dans le corjts entre I) et A. pendant la compression 



