ANDRÉ BROCA. — LES PRINCIPES DE LA TÉLÉGRAPHIE SANS 1 ILS 33 



position la boule d'un pendule en maintenant son fil tendu, et lâchons le tout, 

 le système prendra son oscillation propre. Si le pendule est très long, son 

 oscillation propre pourra être très lente ; il en sera de même du circuit secon- 

 daire de la bobine. 



Mais nous pouvons ébranler ce pendule d'une autre façon. Déplaçons son 

 point d'attache. Si le déplacement est unique et très lent, le pendule va se 

 mettre à osciller autour de ce point nouveau. Si le déplacement est plus brusque 

 l'ébranlement se propagera le long du fil, avec la vitesse correspondant aux 

 propriétés physiques de celui-ci, et le mouvement du pendule commencera au 

 bout d'un temps égal au produit de la vitesse de propagation par la longueur 

 du pendule. Puis le pendule prendra un mouvement troublé, composé d'oscil- 

 lations rapides correspondant à la vitesse de déplacement du point de suspension, 

 se produisant autour des positions occupées par le mobile dans le mouvement 

 pendulaire qu'il prend autour de son nouveau point de suspension. Si le pendule 

 est très long, ce nouveau mouvement sera très lent, et le temps mis par le 

 pendule à arriver à une distance déterminée de sa première position d'équilibre 

 pourra être très long, même si le temps qui s'écoule entre l'ébranlement et le 

 commencement du mouvement est très court. 



Au contraire, si le point de suspension de ce pendule est attaché à un diapason 

 vibrant, vous voyez l'ébranlement devenir considérable, des nœuds et des 

 ventres se former le long du fil de suspension ; c'est là un double phénomène 

 qui nous intéresse sous ses deux faces. Nous voyons en effet que le mouvement 

 de l'extrémité du pendule prend la période du diapason, il y a synchronisation 

 suivant l'expression des physiciens, et le temps mis par la boule à acquérir son 

 élongation maxima est donc indépendant de la période propre du pendule 

 total. Déplus, les nœuds et les ventres indiquent, comme je vous le disais tout 

 à l'heure, une réflexion de l'onde au bout du fil. Dans le premier cas, nous 

 avons eu un phénomène analogue à l'ébranlement propre et simultané d'un 

 circuit ; dans le second cas, la propagation avec diffusion ; dans le troisième, la 

 propagation nette d'un ébranlement rythmé. Le premier cas est celui de la 

 bobine d'induction et de l'oscillateur de Hertz. Les deux autres cas ont été étu- 

 diés dans la télégraphie par fils. Dans ce cas, nous opérons toujours comme 

 nous venons de le faire sur le pendule en ébranlant une extrémité d'un circuit, 

 afin de produire une perturbation à l'autre bout. Sur une courte ligne, Fizeau 

 avait déjà vu les effets de diffusion dont je vous ai parlé. Ces effets ont rendu 

 au début fort difficile la transmission de dépêches dans les câbles sous-mariûs. 

 Aussi eul-on recours, sur le conseil de sir William Thomson, au troisième 

 procédé, chacun des signaux de l'appareil de Morse comportant deux ébran- 

 lements successifs égaux et de signés contraires. Les résultats furent dès lors 

 excellents. Ce sont ces phénomènes qui se passent dans l'antenne de la télégra- 

 phie sans fils. 



Quand nous plaçons un tuyau sonore dans une salle fermée, il donne son son 

 propre indépendamment du son de la salle elle-même, et les ondes qui s'en échap- 

 pent vont produire dans celle-ci les phénomènes divers que comporte sa forme. 

 Quand nous allons exciter un oscillateur à sphères de Righi, dont l'une est munie 

 de l'antenne de Marconi, des phénomènes analogues vont se passer. Certes il se 

 produira une ondulation du système total, comme dans le pendule de tout à 

 l'heure, mais elle sera faible, presque toute l'énergie sera employée à ébranler la 

 sphère, et l'ondulation propre de celle-ci se propagera le long du fil, suivant les 

 lois de cette propagation. Quelles sont ces lois? La théorie démontre que la force 



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