34 CONFÉRENCES 



électrique dans les ondulations de haute fréquence doit être toujours normale au 

 fil (M. Gutton vient de le montrer expérimentalement), et que la force magné- 

 tique doit être dans un plan normal au fil et tangente à sa section droite. Ceci 

 nous prouve que le flux d'énergie doit se propager constamment le long du fil 

 sans y pénétrer. Le calcul et l'expérience montrent en etfet qu'il en est bien 

 ainsi. Nous savons aussi par la disposition même de la force magnétique que le 

 courant électrique doit être parallèle à ce flux d'énergie, c'est-à-dire normal à la 

 force électrique. Notons en passant la difficulté que nous avons à comprendre 

 mainteuant l'assimilation hydraulique du courant électrique. Voilà le flux 

 d'électricité qui, dans le cas du courant continu, est dû à la force électrique 

 dirigée comme lui, et qui, quand la force est variable rapidement, est normal 

 à cette force. Ceci se produit d'ailleurs à la surface de corps qui, dans les 

 idées d'assimilation hydraulique, opposent le moins de résistance à l'écoule- 

 ment de l'électricité, et d'autant mieux que celte résistance est moindre. 



Que se passe-t-il quand ce flux d'énergie arrive au bout du fil ? Il est aisé 

 de voir qu'il y a un point où sa direction est indéterminée. Les courants élec- 

 triques sont en effet partout parallèles à l'axe du conducteur. Soit celui-ci 

 terminé par une sphère de même diamètre. Cet axe coupe la sphère en un point 

 où le flux sera indéterminé. Mais en ce point la force électrique est toujours 

 normale à la surface. Le flux d'énergie calculé par M. Poynting sera donc 

 indéterminé dans un plan normal à l'axe de l'antenne. Nous voyons donc là un 

 moyen de produire de l'énergie radiante localisée dans un plan, un moyen do 

 concentrer les ondes électromagnétiques indépendamment de leur période. Si 

 donc nous voulons avoir une onde efficace à grande distance dans une direc- 

 tion déterminée, il faudra placer l'antenne normale à cette direction, c'est en 

 effet ce que l'expérience vérifie. 



Mais nous sommes loin ici de l'idée que l'on se fait habituellement en 

 optique de la propagation par ondes. On ne considère, dans les milieux iso- 

 tropes, que des ondes sphériques, où l'énergie est la même dans toutes les 

 directions. Cela résulte de tout ce que nous savons sur la lumière. Avons-nous 

 donc là une raison de rejeter la théorie électromagnétique de la lumière? Bien 

 au contraire, c'est une raison de plus de l'accepter. 



Je vous ai déjà dit que nous n'avions pas affaire ici à un flux d'énergie 

 continu, mais à un flux d'énergie puisant. Notre onde n'est donc pas de la 

 lumière ordinaire, c'est de la lumière polarisée. Les traités d'optique parlent 

 beaucoup de celle-ci, mais ils ne nous entretiennent jamais que des ondes 

 planes, ils ne nous parlent pas d'ondes sphériques. La théorie de l'élasticité 

 nous apprend que, dans ce cas, la répartition de l'énergie sur une onde sphé- 

 rique n'est pas uniforme, qu'elle est proportionnelle au carré du cosinus de 

 l'azimut considéré avec un certain plan équatorial. La propagation est nulle sur 

 la normale à ce plan. Mais ce sont là de simples vues de l'esprit, des résultats 

 de calcul, au sujet desquels je vous vois en défiance. Le calcul est du bOD 

 sens condensé, suivant l'idée de lord Kelvin, aussi ne devons-nous pas nous 

 étonner si cette prévision a été vérifiée de point en point. Vous avez certaine- 

 ment entendu parler des expériences récentes de M. Zeemann relatives à 

 l'action d'un champ magnétique sur une flamme. Sous celle action, chaque 

 radiation est décomposée en plusieurs autres, dont l'une au moins est pola- 

 risée parallèlement aux lignes de force du champ. Elle est maxiina dans le 

 plan normal au champ et ne se propage pas suivant le sens du champ. L'optique 

 a donc réalisé des ondes identiques à celles de la télégraphie sans (ils. Le 



