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longueur additionnelle correspond à un résonateur situé au bout de la ligne. 

 A l'arrivée la ligne s'épanouit à nouveau en une série de couples de fils de 

 longueurs différentes, à l'extrémité de chacun desquels se trouve le résonateur 

 accordé. 



11 est indispensable, pour que les résonateurs fonctionnent bien indépendam- 

 ment les uns des autres, de constituer des excitateurs monochromatiques. Nous 

 présentons au Congrès un type de ces excitateurs susceptible d'entretenir en 

 multicommunication jusqu'à huit postes. 



M. Auguste BEGHIN, ;i Roubaix. 



Règle à calculs (modèle spécial). — M. Beghin, après avoir parlé de l'utilité de 

 la règle à calculs et de l'avantage qu'il y aurait à l'introduire dans l'enseigne- 

 ment primaire, a décrit en quelques mots la règle nouvelle qu'il a fait construire 

 par la maison Tavernier-Gravet. Cette règle permet de déterminer, dans tous 

 les cas, une quatrième proportionnelle avec une exactitude deux fois plus 

 grande que les autres modèles. De plus, par un seul mouvement de la réglette, 

 elle effectue le produit de trois facteurs et le quotient d'un nombre par le pro- 

 duit de deux autres. Elle offre encore plusieurs perfectionnements de détail qui 

 la rendent d'un emploi plus commode et plus pratique pour la résolution d'un 

 triangle, le calcul du poids des pièces, etc. Des indications d'un texte compact, 

 au revers, permettent de l'adapter à différents calculs ou donnent les formules 

 et constantes usuelles. 



M. André BROCA. 



Sur les champs de force et le transport de Vénergie. — M. Broca indique quelques 

 conséquences du théorème de Vaschy (Congrès de Caen, 1894). D'après Vaschy, 

 quelle que soit la cause d'un champ de force, on peut en rendre compte par 

 l'existence de deux espèces de masses, la masse scalaire existant là où le champ 

 est discontinu et là où il a une Laplacienne différente de zéro, et les masses 



, , . , r , Msinâ ,„ , 



vectorielles agissant suivant la loi de Laplace b= — ? 2 — , existant: 1° sur les 



surfaces de discontinuité, et 2° là où la force ne dérive pas d'un potentiel. On 

 peut voir que les premières masses ne peuvent exister que dans un cas particu- 

 lier, celui où le vecteur discontinu est infini sur la surface de discontinuité. 

 Les secondes sont de la forme \ds, ds étant pris sur leur direction. On voit aisé- 

 ment que ces masses forment des tubes fermés pour lesquels le vecteur I est 

 constant, la loi que le courant électrique est fermé et constant est donc un cas 

 particulier de quelque chose de plus général. On déduit de là la généralité 

 absolue du principe de l'égalité de l'aclion et de la réaction. 



On peut voir aussi que deux masses de même nature s'attirent ou se 

 repoussent. On en conclut que, par le théorème du feuillet, deux masses 

 vectorielles ont une action mutuelle suivant la loi d'Ampère; de plus, qu'on 

 doit considérer dans tout champ variable l'existence d'un llux. d'énergie, et 

 dans tout champ de force l'existence d'énergie localisée 



Il n'y apas de potentiel, et par conséquent il existe un vecteur I là où le llux 

 d'énergie est absorbé, par le principe de l'égalité symétrique. On en conclut la 



