CASALONGA. — PRINCIPES DE LA THERMODYNAMIQUE 225 



possibilité des phénomènes pyro et piézoélectrique : soient E le vecteur flux d'éner- 

 gie^ le vecteur force. On voit : 1° que E1F sont trirectangulaires ; 2° on doit consi- 

 dérer l'existence d'un vecteur <[ dirigé comme I, là où I existe, et normal à EF là 

 où I n'existe pas. Le flux E entre dans les lieux de transformation où il sort à 

 travers leur surface latérale ; la transmission ne se fait pas longitudinalement. 

 Le vecteur F est de la forme A<|*F, A étant une fonction scalaire. A devient 

 purement numérique si \/ Ku. est une vitesse, K et u. étant les constantes de 

 Coulomb relatives aux champs fy et F liés l'un à l'autre. C'est le théorème de 

 Poynting relatif à l'électricité. 



— Séance du 19 septembre — 



M. CASALONGA, Paris. 



Considérations relatives aux principes de la thermodynamique et à la détermina- 

 tion de l 'équivalent-mécanique de la chaleur. — M. D.-A. Casalonga a déjà eu 

 l'occasion d'appeler l'attention sur la nécessité de renoncer à certaines des pro- 

 positions du principe II de Thermodynamique. Il présente aujourd'hui un nou- 

 veau cycle qui justifie ses premières observations et montre, en même temps, 

 la nécessité de compléter et de mieux expliquer le Principe I de Mayer. 



Le nouveau cycle, fondé sur les lois des gaz permanents, est moteur et réver- 

 sible par le jeu seul de la chaleur. La chute de température n'a aucune influence 

 sur la valeur du rendement de la chaleur, lequel est une constante de 29 0/0, au 

 cours du trajet direct, correspondant à la période d'incorporation de la chaleur. 



Raisonnant sur 1 kilogramme d'air à t p , v o , dont il augmente la tem- 

 pérature de 1 degré en y incorporant d'abord, à volume constant, la quantité 

 de chaleur Ce, puis permettant, contre la pression extérieure p o une détente 

 isothermique, au cours de la dilatation, en versant la quantité de chaleur 

 supplémentaire Cp — Cv, il monire que le cycle se ferme tout en produisant, 

 pendant la période de retour, et sans nouvelle dépense de chaleur, une quantité 

 de travail égale à celle obtenue pendant le trajet direct. Ce résultat est obtenu 

 en soustrayant rapidement du corps, avant de commencer le retour, la quantité 

 de chaleur rémanente Cv, et en soustrayant ensuite la chaleur de réapparition 

 Cp — Cv. 



Ce cycle montre qu'il est bien exact qu'une calorie transformée produit 

 425 kilogrammètres. Mais c'est surtout la chaleur dépensée qu'il s'agit de déter- 

 miner, dans chaque cas ; si bien que l'équivalent mécanique de la dépense devrait 



4 J ?5 

 être E' = -^yx = 123 kilogrammètres, parce que, pour transformer 1 calorie, 



il faut dépenser, au total, 3,40 cal. (3,40= -s — -~ 



\ Cp—CV; 



Et si, comme semble l'indiquer le nouveau cycle, il était démontré qu'il n'y a, 



pendant la période de retour, aucune autre dépense de chaleur, hormis celle 



qui apparaît au cours de la compression isothermique qui ferme le cycle, le 



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 nouvel équivalent total serait 7-7- X 2 = 250 kilogrammètres. 

 n 3,40 ° 



M. D.-A. Casalonga montre, en même temps, que les indications fournies 



par le cycle qu'il vient de présenter tendent à prouver que la théorie de 



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