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Euphorbien zu etwa zehn Atmosphären. Wenn diese Bestimmung nun auch auf Grund des Trag- 

 vermögens der starken Membranen gemacht worden ist, und infolgedessen nicht ohne weiteres auf 

 die zartwandigen Milchsaftgefässe übertragen werden kann, so enthält diese Mitteilung doch zu 

 gleicher Zeit auch einen Hinweis zur Bestimmung des hydrostatischen Druckes dünnwandiger Ge- 

 fässe. Es ist klar, das? der in den zartwandigen Milchsaftgefässen herrschende Druck nicht allein 

 von den Membranen ausgehalten werden kann, sondern dass er zum grössten Teil durch den im 

 umgebenden, lebenden Parenchyni herrschenden Turgor kompensirt werden muss. Es müssen dem- 

 gemäss die Druckwerte des Parenchyms und der Milchsaftgefässe annähernd gleich sein. Mit der 

 Kenntnis des Wertes des im Parenchym herrschenden Druckes wäre also auch der der Milchrfdircn 

 gegeben. Leider sind derartige Bestimmungen auf dem Wege des Experimentes mit den uns zu 

 Gebote stehenden Mitteln nur sehr schwierig und nur annäherungsweise auszuführen. Wieler') giebt 

 den in den Markstrahlzcllen von Pinus silvestris und Fopulus nigra herrschenden Druck bis zu 21 At- 

 mosphären an. Es darf als sicher gelten, dass der Wert des hydrostatischen Druckes im Parenchym 

 nicht für alle Pflanzen gleich ist, zum wenigsten sind die Unterschiede desselben für Bäume und 

 krautartige Pflanzen sehr beträchthch, ganz abgesehen von den mannigfaltigen Einflüssen äusserer 

 Faktoren, als Luft- und Bodenfeuchtigkeit, Jahreszeit u. a. m., welche denselben zweifellos bedeutend 

 verändern. Ein Versuch, den Wert des hydrostatischen Druckes in den zartwandigen, gegliederten 

 Milchröhren zu berechnen unter Anwendung der Poiseuille'schen') Formel für die Austlussmengen 

 kapillarer Röhrensysteme unter Anwendung von Schätzungswerten für die Grösse der ausgeschiedenen 

 Milchsaftmassen, ergab so unmögliche Zahlen, dass ich auf die Wiedergabe genauerer Daten verzichte. 

 Nur soviel scheint mit Sicherheit aus diesen Berechnungen von neuem hervorzugehen, dass der Me- 

 chanismus der Bewegung der Säfte im lebenden Pflanzenkörper viel komplizirter ist, als dass sich 

 auch nur annähernd entsprechende Bedingungen, wie sie die Pflanze besitzt, auf experimentellem 

 Wege herstellen lassen. Es ist daher auch nicht abzusehen, dass viel mehr, uns noch unbekannte 

 Faktoren in Wirkung treten, so dass unsere bisherigen physikalischen Formeln für diese Verhältnisse 

 keine Geltung mehr besitzen. 



Kehren wir jedoch zur Betrachtung des Tröpfchenausflusses selbst zurück. Durch die infolge 

 des Abbrechens eines Haares entstandene Öffnung tritt durch den im ganzen Röhrensystem herrschen- 

 den Druck, dessen Grösse als unbekannt angesehen werden muss, ein Tropfen -Milchsaft aus. Da der 

 Wert des Druckes wahrscheinlich den einer Atmosphäre beträchtlich übersteigt, so müsste der Aus- 

 fluss von Milchsaft fortdauern bis zur Ausgleichung der Druckdifferenz zwischen der atmosphärischen 

 Luft und dem Milchröhrensystem; ähnlich wie bei Verletzung des Holzkörpers von Bäumen ein con- 

 tinuirlicher, oft sehr bedeutender Saftausfluss stattfindet: eine Erscheinung, die als Bluten der 

 Pflanzen allgemein bekannt ist. Die Beobachtung lehrt nun, dass dies bei den Milchsafthaaren that- 

 sächlich nicht der Fall ist. Im Gegenteil, es tritt nur ein einziges, nicht einmal besonders grosses 

 Tröpfchen aus. Es müssen also Kräfte vorhanden sein und eingreifen, welche der Wirkung des Druckes, 

 der den Ausfluss bewerkstelligt, entgegentreten und dieselbe vielleicht sogar zum grössten Teil aufheben. 

 Als solche wären zunächst die innere Reibung des Milchsaftes an sich und zweitens der Widerstand, 

 den derselbe an den Wandungen des Röhrensystems erfährt, zu berücksichtigen; ferner die durch die 

 grosse Oxydationsfähigkeit des Milchsaftes hervorgerufenen Gerinnungserscheinungen und die benn 

 Tröpfchenaustritt sich geltend machende Oberflächenspannung. 



') Jahrbücher f. wiss. Bot. XVIII, 1887, pag. 82. 

 ») Poggendorfs Annalen, Bd. 58, 1843. 



