A. r.ROVA. — PROJECTION DES FIGURES DE LISSAJOLS 343 



Si les diapasons ne sont pas d'accord exactement, le premier vibrant 

 fortement et le second, préalablement amorti, étant abandonné à lui-même, 

 on obtient, comme précédemment, l'ellipse très aplatie au début ; mais, le 

 temps croissant, Pellipse se déforme et oscille en s'inclinant dans deux 

 sens alternativement contraires. Si' le désaccord est tro[) fort, le second ne 

 vibre pas; si. au contraire, il est presque insensible, la ligure partant de 

 l'ellipse très aplatie à deux axes rectangulaires, correspondant à une diffé- 

 rence de phase ^, s'agrandit en se déformant lentement et finit par prendre 



la forme d'une ellipse inclinée qui se rapproche d'autant plus de la droite 

 inclinée correspondant à une différence de phase nulle que l'accord est 

 plus près d être absolu. 



Cas de l'oclave. — Le diapason excitateur étant toujours celui du son 

 fondamental et sa vibration étant très forte, on abandonne le second à 

 lui-même. Celui-ci entre immédiatement en vibration et donne la courbe 

 en forme do 8, très aplatie au début, qui correspond à une différence de 



phase initiale égale à A • La figure se renfle peu à peu en se déformant et 



finit, si l'accord d'octave est rigoureux, par se fixer à la forme paraboloïde. 

 qui correspond à une différence de phase nulle. 



Si l'accord n'est pas absolument rigoureux , on obtient, au début, la 

 courbe en forme de 8 très aplati ; la figure s'agrandit peu à peu en se dé- 

 formant et finit par prendre une forme invariable, qui se rapproche d'au- 

 tant plus de la forme paraboloïde ci-dessus que l'accord est plus près d'être 

 rigoureux. 



Ces expériences sont facilitées par l'emploi de l'électro-aimant perma- 

 nent, qui permet de faire varier à volonté la période de vibration sans 

 arrêter les diapasons, aussi lentement que l'on veut. Leur théorie est très 

 simple ; elle est une conséquence des principes de la communication des 

 vibrations d'un corps à un autre corps en repos dont la période de vibra- 

 tion est égale à celle du premier ou en diffère très peu : tel est le cas de 

 la réaction qu'exercent l'une sur l'autre deux horloges placées sur une 

 même tige élastique, ou deux pendules suspendus à un même support 

 légèrement flexible (expériences d'Ellicot et de Savart). 



Il est intéressant de rapprocher ces expériences de celles de M. Kœnig 

 sur la différence de phase de deux téléphones associés (1), dans lesquelles 

 deux diapasons ut^, en relation téléphonique, lui ont donné une différence 

 de phase d'un quart de vibration. 



Elles ne sont pas rigoureusement comparables cependant , car, dans 

 celles de M. Kœnig, c'est le mouvement môme du premier diapason qui 



{\j Journal de Plnjuique, l. VIII; p. 175. 



