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propagation des ondes ordinaires et extraordinaires, ainsi que la direction 

 de leurs plans de polarisation : il suffit de calculer la courbe d'intersection 

 de la surface d'élasticité avec un plan diamétral parallèle à l'onde; le plus 

 grand et le plus petit rayon vecteur compris dans le plan sécant, donne- 

 ront, par leurs directrons , celles des vibrations ordinaires et extraordi- 

 naires et partant celles de leurs plans de polarisation, qui sont perpen- 

 «liculaires à ces vibrations, et par leurs longueurs, les vitesses de propaga- 

 tion ordinaires et extraordinaires perpendiculairement au plan sécant. 



Celle surface est coupée suivant un cercle par deux plans diamétraux 

 passant par l'axe moyen et également inclinés sur chacun des deux autres 

 axes. Les ondes parallèles;! ces plans ne pourront avoir qu'une seule vitesse 

 de propagation, puisque tous les rayons vecteurs contenus dans ces plans 

 étant égaux , les mouvements oscillatoires développeront toujours les 

 mêmes forces accélératrices, dans quelque direction qu'ils s'exécutent 

 d'ailleurs. De plus, les composantes perpendiculaires aux rayons vecteurs 

 étant ton les perpendiculaires au plan sécant, pour le cas particulier des 

 sections circulaires,, le milieu ne pourra plus dévier les m.ouvem(;nls oscil- 

 latoires des ondes parallèles, ni par conséquent changer leur plan de 

 polarisation, quelle qu'en soit la direction primitive. Si donc on coupe 

 le cristal parallèlement au plan d'une des sections circulaires, et qu'on 

 y introduise perpendiculairement des rayons polarisés, l'onde incidente, 

 étant alors parallèle à la face d'entrée, lui sera encore parallèle dans I in- 

 térieur du cristal, et n'éprouvera conséquemment ni double réfraction 

 ni déviation de son plan de polarisation. Ainsi les deux directions perpen- 

 diculaires aux sections circulaires présentent tous les caractères de ce 

 qu'on appelle les axes du cristal. M. Fresnel les appelle axes optir/ties, 

 pour les distinguer des axes d'élasticité. Il prouve, par l'expérience, 

 l'exactitude de la relation que celte consiruction établit entre langle des 

 deuxax<s optiques et les autres éléments de la double réfraction du cristal. 



On sait que les rayons^ de diverses couleurs, ou, en d'autres ternies , les 

 ondes de diverses longueurs, se propagent avec des vitesses diflerenles 

 dans le même milieu, quoique sa densité et son élasticité restent les 

 mêmes, et que leur vitesse de propagation est d'autant plus petite qu'elles 

 sont plus courtes : ce phénomène peut s'expliquer, en admettant que les 

 sphères d'aclivité des forces qui tendent à ramener les molécules du milieu 

 dans les positions d'équilibre s'étendent à des distances sensibles relati- 

 vement à la longueur des ondulations lumineuses, dont les plus longues 

 n'ont pas un millième de millimètre; alors on trouve que les ondes les plus 

 courtes doivent se propager un peu plus lentement que les autres. Consé- 

 quemment, les trois demi-axes a, h. c, qui en définitive représentent les 

 vitesses de propagation des vibrations parallèles, doivent varier un peu 

 de longueur avec les ondes lumineuses , d'a|Mès la (liéorie comme d'après 

 l'expérience : or, il est très-possible que celle variation n'ait pas lieu suivant 



