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 dont nous venons de parler, consistant en ce que la lumière ainsi modifiée 

 recouvre toutes les propriétés de la Iiiniière polarisée après deux nou- 

 velles réflexions totales qui dépolariseraicnt eiilièrenicnt celle-ci. déinon- 

 treiil que celle-là peut être considérée comme composée de deux faisce\ux 

 polarisés à anj^le droit et difFéiant dans leur m irche d'un quarl d'ond da- 

 tion. A l'aide de cette définition théorique <t de-i régies d'interiérence des 

 rayons polarisés, qui avaient servi à trouver les furiiiuUs <;én(''ralt!S des plié- 

 uomènes ordinaires de la coloration des lames minces crislalli.->('es, M. Fces- 

 nel est parvenu aussi aisément à calculer les teintes parlienlièrcs que pro- 

 duit dans les mêmes lames cette nouvelle modification de l,i lunnère, et il 

 a été coufluit ainsi à plusieurs théorèmes curieux, dont voici le plus re- 

 marquable: Si l'on place une lame mince cristallisée entre deux paralléli- 

 pipèdes de verre croisés à angle droit, dans chacun desquels la lumière, 

 préalablement polarisée, éprouve deux réflexions totales sous l'incidence 

 de 54° 1 , d'abord avant son entrée dans la lame (que nous supposons per- 

 pendiculaire aux rayons), et ensuite après sa sortie, et si de plus la 

 lame est tournée de telle sorte que son axe fasse im angle de 4^° avec les 

 deux plans de double réflexion, ce système présentera les propriétés opti- 

 ques des plaques de cristal de roche perpendiculaires ci l'axe et des liqui- 

 des qui colorent la lumière polarisée; (juand on fera tourner la section 

 principale du rhomboïde avec lequel on analyse la lumière émergente, 

 les deux images changeront graduellement de couleur , au lieu de n'éprou- 

 ver que de simples variations dans la vivacité de leurs teintes , comme 

 cela arrive pour le cas ordinaire des lames minces cristallisées; de plus, la 

 nature de ces couleurs ne dépendra que de l'inclinaison respective du plan 

 primitif de polarisation et de la section principale du rhomboïde, c'est- 

 à-dire, des deux plans extrêmes de polarisation; ainsi, quand cet angle 

 restera constant, on pourra faire tourner le système de la lame cristalli- 

 sée et des deux parallélipipèdes autour du faisceau qui le traverse sans 

 changer la couleur des images (1). C'est cette analogie entre les propriétés 

 optiques de ce petit appareil et celles des plaques de cristal de roche per- 

 pendiculaires à l'axe, qui a fait prévoir à M. Fresnel les caractères particuliers 

 jde 1a double réfraction que ce cristal exerce sur les rayons parallèles à 

 l'axe. 



Pour mettre cette double réfraction en évidence, M. Fresnel a taillé, dans 

 une aiguill<! de cristal de roche, un prisme très-obtus, dont l'angle réfrin- 

 gent était de i52°, et avait ses deux côtés également inclinés sur l'axe de 



(i) L'expérience fait voir que, pour athever fie représenter rigoureusement le» 

 singuliers iihéncmèues de coloralion des plaques de cristal de roche perpendiculaires 

 à l'axe, il faudrait que, dans la lame crislallisée dont nous venons de parler, les 

 rayons de diverses couleurs éprouvassent des doubles réfractions très-dilTérentes et 

 qui fusseut en raison inverse de leurs longueurs d'ondulation. 



