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 tion à droite de celui du système d'ondes en arrière d'un quart d'ondu- 

 Jation, et elles tourneront de gauche adroite, lorsque le premier plan 

 sera à giurho du second, ou lorsque les deux plans de polarisation res- 

 tant (lisnoM's ( i^ninie dans le premier cas , la diderence de marche sera 

 égale à trois qu Mts d'ondulation {i). On conçoit que dans celte rotation 

 générait- des molécules autour de leurs positions d'équilibre, elles n'oc- 

 cupent pas au nié lie instant les mêmes points des circonférences qu'elles 

 décrivent, vu le n't)u\em(nl progressif des ondes. Pour se représenter 

 leurs positions relatives . il faut concevoir que celles qui étaient sur une 

 même droite parallèle an rayon, dans l'élat d'équilibre, se trouvent main- 

 tenant placées sur une hélice très-étroite . décrite autour de cette ligne 

 droite comme axe, et dont le pas est égal à la longueur d une ondulation. 

 Si l'on fait tourner maintenant cette hélice autour de son axe d'un mou- 

 ven'ient uniforme, de manière qu'elle décrive une circonférence dans li n- 

 tervalle de temps pendant lequel s'accomplit une ondulation Innuneuse, et 

 que l'on conçoive d'ailleurs que, dans chaque tranche infiniment mince 

 perpendiculaire au rayon , toiitcs les molécules exécutent les mêmes mou- 

 vements et conservent les mêmes situations respectives, on aura une idée 

 exacte du genre de vibration qui constitue la polarisation circulaire, d'a- 

 près l'hypothèse que nous venons de rappeler. 



Mais, indépendamment de toute hypothèse sur la naliire des vibrations 

 lumineuses, il résulte des faits et d.:s lois générales de l'interférence des 

 rayons polarisés, i" que les deux faisceaux séparés par la double réfrac- 

 tion qui s'exerce le long de l'axe du cristal de roche, peuvent être consi- 

 dérés chacun comme composés de deux systènnîs d'ondes j)olarisés à an- 

 gle droit et distants d'un quart d'ondulation, le plan de polarisation du 

 système d'ondes en avant étant pour un des faisceaux à droite, et pour 

 l'autre à gauche du plan de polarisation du sysième d'ondes en arrière; 

 2" que ces deux faisceaux ne traversent pas le cristal de roche avec la 

 même vitesse dans le sens de son axe, et que, selon la nature des aiguilles, 

 elles sont parcourues le plus promptement, tantôt par le faisceau polarisé 

 circulairement de droite à gauche, et tantôt par celui qui l'est de gauche 

 à droite, la différence de vitisse étant d'ailleurs la même dans les deux cas. 

 On conçoit que pour qu'une pareille ditlerence de marche puisse avoir 

 lien entre ces deux faisceaux, il faut que, tout étant d'ailleurs semblable 



1 b2 2. 



(i) Si la différence de march'^, au lieu d'être un nombre pair ou impair de quarts 

 d'ondulation, était un nombre fractionnaire, les mouvements vibr^toiics ne seraient 

 ni rcctilignes ui circulaires, mais elliptiques. On produi t ce g<nre de vibration eu 

 changeant le nombre ou l'incidence des réflexions totales que subit le rayon polarisé. 

 On peut aussi obtenir celte modilicatiou intermédiaire ;i\ec deux rélloxions totales 

 sous l'incidence intérieure «le â/jj, en changeaiU l'azimut du i)l.in de réflrxion , que 

 BOUS avons supj osé à 45° du plan de la polarisation primilivi ; le calcul démontre que 

 dans ce cas les courbes décrites sont encore des ellipses. 



