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rotation autour de son axe. Ce mouvement est très-rapide quand la pile 

 est sulRsamnient forte, et par rapport à un observateur situé dans l'axe, il 

 a lion dans le même sens que celui qui précède. 



Ces faits s'expliquent facilement dans la théorie de M. Ampère. Il a mon- 

 tré qu'ils sont une suite nécessaire de ce que les courants électriques, exci- 

 tés par la pile, traversent d'abord le mercure, et ensuite la masse même de 

 1 aimant, et de ce que la partie de ces courants, qui est dans le mercure, 

 exerce sur ceux dont il admet l'existence autour des particules de l'aimant, 

 dans des plans perpendiculaires à son axe, une action dont la réaction 

 tend à mouvoir les particules du mercure en sens contraire, comme on 

 li> voit dans rcx[)érience de sir II. Davy, dont nous parlerons tout à 

 l'heure, tandis qu'à l'égard de la partie des mêmes courants qui se trou- 

 ve dans la masse de l'aimant, l'action et la réaction ayant lieu sur des 

 pniicules d'un même corps, il n'en peut résulter aucun mouvement dans 

 <e corps. 11 iiiuldonc prendre la résultante de toutes les actions, tant at- 

 tractives que répulsives que les petites portions des courants du mercure 

 seulement exercent, d'après la formule donnée par M. Ampère, sur les pe^ 

 tites [.ortioiis des courants de l'aimaut, et l'on voit aussitôt que cette résul- 

 tante est dirigée dans le sens où le mouvement a effectivement lieu. 



M. Davy a observé dans le mercure qui fiil partie du circuit voltaïqne 

 les mouvements de rotation produits par l'action d'un aimant. 11 en verse 

 quelques lignes de profondeur sur une assez grande surfice, et y plonge 

 les deux branches du fil conducteur; il présente ensuite de très -près, 

 et à distance égale des deux extrémités de ces fils, le pôle d'un aimant 

 dans une position verticale. Aussitôt le mercure se meut en tourbillonnant 

 autour d'elles; le mercure tourne de droite à gauche autour de l'un des 

 fds, de gauche à droite autour de l'autre; en sorte que le sens du mouve- 

 ment est le même dans l'intervalle des deux fils, la direction de ce mou- 

 vement étant ojjposée à celle que prend, dans le même intervalle, un al- 

 UKint vertical lloltant. 



M. Faraday, dans un Mémoire plus récent, décrit un phénomène très- 

 remarquable. Il plie un fil de cuivre très-fin, de manière a ramener ses 

 extrémités parallèlement l'une à l'autre, et le suspend par le milieu a un 

 levier Itès-mobtlc, dont l'autre bras est chargé d'un contrepoids. On fait 

 alors plonger les exlrémités du fil de cuivre dans deux coupes pleines de 

 mercure : aussitôt que l'on fait communiquer l'une des coupes au pôle 

 positif et l'autre au pôle négatif de la pile, on voit le fil de cuivre s'élever. 



C'est une conséquence de la théorie de M. Ampère. En effet, le courant 

 arrive à la première coupe, si; subdivise dans la masse de mercure, et la 

 traverse dans une infinité de directions, qui convergnit toutes vers le point 

 où plonge l'une des branches du fil dans laquelle il se ment en s'éleve- 

 vant verticalement. Il suit donc une direction perpendiculaire à celle des 

 courants qui ont lieu à la surface du mercure, et s'éloiguc du sommet de 



