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 plan Je polarisation serait en raison inverse de la Icmgueur d'ondulation , 

 ainsi qu'on le trouve par les lornuiles d'interférence. Mais cette double 

 réfraction est, au contraire, très-différente pour les rayons de différente 

 espèce, comme on peut l'observer directement; et il paraît qu'elle est en 

 raison inverse de la longueur d'ondulation, ou, en d'autres termes, que 

 la petite différence de marche entre les deux faisceaux polarisés circuiai- 

 rement en sens contraires , est la même pour un même nombre d'ondes , 

 quelle que soit la longueur d'ondulation; car. il résulte de cette supposi- 

 tion, que la déviation du plan de polarisation de la lumière émergente doit 

 être en raison inverse du carré de la longueur d'ondulation de chaque 

 espèce de rayons , coiiformémeut aux observations de M. Biot. C'est la 

 différence de déviation, dans les plans de polarisation des rayons de diver- 

 ses couleurs, qui occasione les phénomènes de coloration qu'on observe 

 quand on analyse, avec un rhomboïde de spalh d'Islande, un faisceau de 

 lumière blanche préalablement polarisée, à laquelle on a fait traverser 

 une plaque de cristal de roche perpendiculaire à l'axe ; il est clair que les 

 rayons de diverses couleurs qui composent la lumière émeru;ente, se trou- 

 vant polarisés dans des azimuts différents, ne peuvent plusse partager 

 suivant la même proportion entre les images ordinaire et extraordinaire, 

 qui doivent, en conséquence, être colorées de teintes complémentaires. 

 La lumière directe étant l'asscndilagc ou la succession rapide d'une infi- 

 nité de systèmes d'ondes polarisés rectiiiguement dans toutes les direc- 

 tions, on peut dire de chacun de ces systèmes d'ondes ce que nous avons 

 dit d'un seul faisceau polarisé, et ils doivent se comportir de la même 

 manière; si les deux images ne sont pas alors colorées, cela tient unique- 

 ment à ce que les effets contraires produits par les rayons polarisés dans 

 des directions rectangulaires se compensent et se masquent mutuel- 

 lement. 



L'explication que nous venons de donner des propriétés optiques des 

 plaques de cristal de roche perpendiculaires à l'axe , qui peut être éga- 

 lement appliquée aux liquides dans lesquels la polarisation développe des 

 couleurs, ne diffère, connne on voit , de celle de M. Biot, qu'en ce qu'au 

 lieu de nous arrêter à la simple observation du plan de polarisation delà 

 lumière complexe qui sort de la plaque cristallisée , nous sommes remon- 

 tés aux deux systèmes d'ondes polarisés circulairement en sens contrai- 

 res dont celte lumière totale est composée. L'explication de M. Fresnel 

 a l'avantage de ramener ces phénomènes, comme la coloration des iames 

 minces cristallisées parallèles à l'axe, à de simples différences de marche 

 entre deux faisceaux lumineux qui suivent la même direction: elle fait 

 voir immédiatement pourquoi un faisceau de lumière auquel on a im- 

 primé la polarisation circulaire, par l'un quelconque des procédés indi- 

 qués précédemment, ne doit plus développer de couleurs dans les plaques 

 de cristal de roche qti'il traverse parallèlement à l'axe, ou da:is i'essencc 



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