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grand quand la dislance augmente. On comprend donc 

 que la répulsion de notre sphère d'éther sur m sera en 

 raison inverse d'une puissance de d plus élevée que la se- 

 conde. On comprend aussi que la répulsion entre deux 

 sphères d'éther croîtra plus rapidement que suivant la 

 raison inverse du carré de la distance des centres, lorsque 

 les sphères se rapprochent. 



Tl suit de là que les deux molécules A et B ne pourront 

 être maintenues aux distances comprises entre AB=5r 

 et AB = 5r qu'à l'aide d'un effort extérieur d'autant plus 

 grand que AB est plus petit, et que si, après avoir rap- 

 proché ces molécules, on les abandonne à elles-mêmes, 

 elles devront s'éloigner l'une de l'autre. Il en résulte aussi 

 que si l'on considère un nombre quelconque de molécules 

 pondérables de même nature que A et B, enveloppées 

 chacune de son atmosphère d'éther et éloignées les unes 

 des autres de la même quantité que les deux molécules 

 dont il s'agit, les molécules situées à l'intérieur de la 

 masse seront en équilibre et pourront se déplacer libre- 

 ment dans tous les sens, pourvu que leurs distances res- 

 tent invariables. Quant aux molécules situées à la surface 

 extérieure de la masse, elles ne pourront évidemment 

 rester en équilibre que si , à l'aide d'une force dirigée de 

 dehors en dedans, on détruit la répulsion qu'exercent sur 

 leurs atmosphères les atomes d'éther des molécules situées 

 plus profondément. Les propriétés d'un système de molé- 

 cules distribuées comme nous venons de le supposer exis- 

 tent dans les gaz. 



On sait, en effet, que dans ces corps la cohésion est 

 nulle, et que les molécules tendent à s'éloigner les unes 

 des autres en vertu de ce qu'on appelle la force expansive 

 ou élastique des gaz. 



