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 entre les molécules pondérables A et B. On voit d'abord 

 qu'à mesure que les deux atmosphères se rapprochent, le 

 nombre des atomes d'éther qui se trouveront l'un de 

 l'autre à une distance moindre que D' augmentera. Par 

 suite de cette circonstance seule , la répulsion entre les 

 deux atmosphères doit donc augmenter à mesure qu'on 

 les rapproche. Mais il y a une seconde circonstance qui 

 concourt avec la première à produire un accroissement 

 considérable de la force répulsive entre les deux atmos- 

 phères : c'est la loi rapide suivant laquelle augmente la 

 force répulsive entre deux atomes d'éther quand on di- 

 minue la distance qui les sépare et que nous avons énoncée 

 plus haut. Pour montrer l'influence de cette circonstance 

 sur l'intensité de la répulsion entre les deux atmosphères 

 lorsqu'on les rapproche, considérons une sphère d'éther 

 homogène ou composée de couches concentriques homo- 

 gènes agissant par répulsion sur un seul atome d'éther 

 extérieur m qui se trouve à une distance d du centre de 

 la sphère. Du point m, comme centre et avec un rayon 

 égal à d, décrivons une sphère. La surface de celle-ci divi- 

 sera la sphère d'éther en deux segments inégaux. On sait 

 que si la répulsion de tous les atomes de la sphère d'éther 

 sur m était en raison inverse du carré de la distance, la 

 répulsion totale exercée sur m serait en raison inverse de 

 d 2 , c'est-à-dire qu'elle serait la même que si tous les 

 atomes de la sphère d'éther étaient placés au centre de 

 cette sphère. Par ce transport, les atomes moins nom- 

 breux du petit segment perdraient donc autant en force 

 répulsive que les atomes plus nombreux du grand seg- 

 ment gagneraient par leur rapprochement de m. Cette 

 compensation n'aura évidemment plus lieu si M répulsion 

 entre deux atomes d'éther décroît dans un rapport plus 



