Fig. 1. 



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 Cela dit, occupons-nous d'abord des trois états des corps. 

 Concevons une seule molécule pondérable A, enve- 

 loppée de son atmosphère d'éther 

 et isolée dans l'espace, au milieu 

 de l'éther isotrope qui remplit le 

 vide. La constitution de cette at- 

 mosphère dépendra évidemment 

 de la forme de A. Considérons 

 seulement le cas où la molécule A 

 est supposée sphérique, comme 

 le représente la fig. I . Dans ce 

 cas, son atmosphère aura une 

 constitution analogue à celle de l'atmosphère terrestre : 

 elle sera composée de couches sphériques, homogènes, 

 concentriques et de densités décroissantes à partir de la 

 surface du foyer d'attraction. Soit r le rayon de cette at- 

 mosphère; r sera évidemment égal à la plus grande dis- 

 tance à laquelle puisse s'exercer l'attraction de A sur un 

 atome d'éther. Nous admettrons que cette distance est 

 au moins trois fois plus petite que le rayon de la sphère 

 d'activité de l'attraction qui s'exerce entre deux molécules 

 pondérables; de sorte que si D représente ce dernier rayon, 

 D sera plus grand que or, ou au moins égal à cette quan- 

 tité. Nous admettrons, en outre, que le rayon D' de la 

 sphère d'activité de la répulsion entre deux atomes d'éther 

 est égal à D, ou au moins qu'il n'en diffère pas notablement. 

 On est maintenant assez généralement d'accord pour 

 admettre que l'attraction moléculaire s'exerce d'après la 

 loi de Newton, c'est-à-dire que son intensité est en raison 

 inverse du carré de la distance. Quant à l'attraction que 

 les molécules pondérables exercent sur les atomes de 

 l'éther, on la considère également comme obéissant à la 



